Elektromagnetické vlny, antény a vedení (příklady)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 8 z 80

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
exp(30,5o ) (0,246 j0,145) mW/m2 P(B) Π(B). Π(B) E(B).10 dosazením hodnoty hustoty výkonu (Poyntingova vektoru) vypočtené pomocí 3. 024,0 1 ln. Protože směr šíření vlny známe (určuje směr Poyntingova vektoru), můžeme uvažovat skalární veličiny (včetně jejich fázového posuvu). Dosazením hodnot měrné fáze souřadnic bodu dostaneme -180o = 30o – [4,07.10 10.m-1 == ′ = 071,0 2 )( 2 )( π α π αλ k 88,4 == ′ = 082,0 22 ππ λ k 76,6 m ( fvf . (yD 1)] 90,4 m Další body mají souřadnice n.exp(30,5o ).8 bude snadnější určit intenzitu magnetického pole H(B) přímo dříve již vypočtené intenzity elektrického pole E(B).(xD xA) ky´.6 Protože ale poměr intenzit polí každém místě homogenního prostředí určen vztahem 3.10-3 . Δy Pak ( ) ( ) == ′′ −=Δ 1,0ln.exp(+j11o ) = = 0,285.5 dosazením měrné fáze k´(α) určené podle vztahu 3. 0,024.106 m/s fvf 77,6.m-1 .λy .3 pro úhel sevřený směrem šíření vlny zadaným směrem (30o – 60o ) -30o .exp(-11o ) A/m c) Vlnovou délku fázovou rychlost směru odchýleném 60o od osy vypočteme pomocí vztahů 3. Pro srovnání jsou vpravo uvedeny hodnoty vypočtené pro směr shodný směrem šíření vlny dosazením měrné fáze k´ = 0,082 rad.rCA) dosadíme zadanou hodnotu poměru |E(C)|/|E(A)| 0,1 upravíme vztah pro skalární součin k´´. 1 AE CE k y y 95,9 m f) Při hledání souřadnice bodu [2, yD] kterém vlna fázi -π, využijeme argumentovou část rovnice 3.4 3.exp(j19,5o ).6 Nejprve však musíme určit charakteristickou impedanci prostředí podle 3.9 Normála (kolmice ploše směr osy úhel mezi a směrem šíření roven 60o .FEKT Vysokého učení technického Brně b) Intenzita magnetického pole bodě dána vztahem 3.(yD yA)] .2103610.6 arg[E(D)] arg[E(A)] [kx´. výrazu |E(C)| |E(A)|.( 2,35. ( )=′=′ cos.cos 0,285.rCA k´´.(0) k´´y.H(B)* = 0,154.8 vypočítat zadané hodnoty E(A) intenzitu magnetického pole stejném místě pak, stejně jako předchozím, do bodu transformovat vztahem 3. 106 m/s d) Velikost výkonu, který bodě prochází plochou 0,2 m2 rovnoběžnou rovinou zy vypočteme pomocí vztahu 3.1 ˆ ππ π ωγε μ ε μ −− − − = − == jj Zo = 83,1.(yC yA) k´´y.exp(-k´´.rCA k´´x.154,0 == 1,85.cos 60o = (24,6 14,5) μW e) jaké vzdálenosti směru klesne intenzita pole 10% výchozí hodnoty? Rovnici 3.S.(xC xA) k´´y.αλα 88,4.cos(-30o ) 0,071 rad.exp(j30,5o ) Ω ( ) ( )o o o j j Z BE BH 5,30exp.kk 0,082.10-3 .1,85. ( 639 7 10.0,2.10-3 .4.1,83 5,19exp.(yC yA) k´´x.10-3 .6 a,b zapíšeme polárním tvaru (pro některou intenzit pole) oddělíme modulovou část