V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...
8 vypočítat zadané hodnoty
E(A) intenzitu magnetického pole stejném místě pak, stejně jako předchozím, do
bodu transformovat vztahem 3.
024,0
1
ln.10-3
.kk 0,082.exp(-k´´. 106
m/s
d) Velikost výkonu, který bodě prochází plochou 0,2 m2
rovnoběžnou rovinou zy
vypočteme pomocí vztahu 3.exp(j19,5o
).106
m/s fvf 77,6.rCA
k´´.10-3
.1,85.cos 60o
= (24,6 14,5) μW
e) jaké vzdálenosti směru klesne intenzita pole 10% výchozí hodnoty?
Rovnici 3.S.cos 0,285.cos(-30o
) 0,071 rad.8 bude snadnější určit intenzitu magnetického
pole H(B) přímo dříve již vypočtené intenzity elektrického pole E(B).3 pro
úhel sevřený směrem šíření vlny zadaným směrem (30o
– 60o
) -30o
.exp(30,5o
).rCA k´´x. výrazu |E(C)| |E(A)|.H(B)*
= 0,154.(xC xA) k´´y. 0,024.(0) k´´y.(yD yA)] .10-3
.4.10-3
.6 Protože ale poměr intenzit polí každém místě
homogenního prostředí určen vztahem 3.αλα 88,4.0,2. Protože směr šíření vlny známe (určuje směr Poyntingova
vektoru), můžeme uvažovat skalární veličiny (včetně jejich fázového posuvu).(yC yA) k´´x.exp(+j11o
) =
= 0,285.
1
AE
CE
k
y
y
95,9 m
f) Při hledání souřadnice bodu [2, yD] kterém vlna fázi -π, využijeme
argumentovou část rovnice 3. Pro srovnání
jsou vpravo uvedeny hodnoty vypočtené pro směr shodný směrem šíření vlny
dosazením měrné fáze k´
= 0,082 rad.2103610.
Π(B) E(B).9 Normála (kolmice ploše směr osy úhel mezi a
směrem šíření roven 60o
.(yC yA) k´´y.( 2,35.1
ˆ ππ
π
ωγε
μ
ε
μ
−−
−
−
=
−
==
jj
Zo
= 83,1. Δy
Pak
( )
( )
==
′′
−=Δ 1,0ln.4 3.FEKT Vysokého učení technického Brně
b) Intenzita magnetického pole bodě dána vztahem 3.
Dosazením hodnot měrné fáze souřadnic bodu dostaneme
-180o
= 30o
– [4,07.154,0
== 1,85.
( )=′=′ cos.m-1
==
′
=
071,0
2
)(
2
)(
π
α
π
αλ
k
88,4 ==
′
=
082,0
22 ππ
λ
k
76,6 m
( fvf . (yD 1)] 90,4 m
Další body mají souřadnice n.10 dosazením hodnoty hustoty výkonu (Poyntingova vektoru)
vypočtené pomocí 3.λy
.6 a,b zapíšeme polárním tvaru (pro některou intenzit pole) oddělíme
modulovou část.5 dosazením měrné fáze k´(α) určené podle vztahu 3.m-1
.rCA) dosadíme zadanou hodnotu
poměru |E(C)|/|E(A)| 0,1 upravíme vztah pro skalární součin k´´.(xD xA) ky´.10
10.exp(30,5o
) (0,246 j0,145) mW/m2
P(B) Π(B).exp(-11o
) A/m
c) Vlnovou délku fázovou rychlost směru odchýleném 60o
od osy vypočteme
pomocí vztahů 3.6 Nejprve však musíme
určit charakteristickou impedanci prostředí podle 3.1,83
5,19exp.exp(j30,5o
) Ω
( )
( )o
o
o j
j
Z
BE
BH
5,30exp.6 arg[E(D)] arg[E(A)] [kx´.
( 639
7
10
