V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...
FEKT Vysokého učení technického Brně
3 Rovinná uniformní vlna
Šíření rovinné vlny kmitočtu prostředím permitivitou permeabilitou a
vodivostí charakterizováno vlnovým číslem k
~
, pro které platí vztah
μεω .4 )
( )
( )
( f
k
vf .(rB -rA)]
H(B)=H(A).(zB zA) 3.9 ve
skalární násobení fázorů .kk 3.7 )
Intenzita magnetického pole mění stejně jako intenzita elektrického pole ,
neboť poměr obou intenzit pole stejném místě homogenního prostředí roven
charakteristické impedanci tohoto prostředí Zo
ε
μ
~==
H
E
Zo 3.2 )
Směr šíření vlny určen vlnovým vektorem kde jednotkový vektor
ve směru šíření vlny.exp[-j k.
Výkon procházející plochou jejíž normála (kolmice této ploše) svírá směrem
šíření vlny úhel dán vztahem
.exp[-j k. Symbolem
ε~ označena komplexní permitivita prostředí, pro kterou platí vztah
ω
γ
εε j−=~ 3.5 )
Při šíření vlny homogenním prostředím parametry intenzita elektrického
pole E(A) místě souřadnicích (xA změní místě souřadnicemi
(xB intenzitu E(B) podle vztahu
E(B)=E(A).(rB -rA) kx.1 )
kde [rad.(yB yA) kx.8 )
Elektromagnetická vlna nese výkon, jehož plošná hustota dána Poyntingovým
vektorem podle vztahu
П H*
( 3.(rB -rA)]
( 3.~~
=′′−′= kjkk 3.
Tento skalární součin kartézském systému určen vztahem
k.(xB xA) ky.m-1
] jsou měrná fáze k´´ [m-1
] měrný útlum směru šíření vlny.6 a,b )
kde exponentech skalární součin vlnového vektoru vektorem změny polohy (rB -rA). směru určeném úhlem (od směru šíření vlny) bude vlnové číslo
dáno průmětem vektoru zadaného směru podle vztahu
( cos.9 )
kde hvězdička označuje komplexně sdruženou hodnotu intenzity magnetického pole .3 )
Délka vlny fázová rychlost vlny jsou pak směru dány vztahy
)(
2
)(
α
π
αλ
k′
= 3.
Jsou-li oba vektory intenzity pole navzájem kolmé, přejde jejich vektorový součin 3.αλ
α
ω
α =
′
= 3
