Elektromagnetické vlny, antény a vedení (příklady)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 52 z 80

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
.5a,b.30 ϕϑ ϕϑ == Σ ( 8.. Pro vertikálně polarizovanou vlnu můžeme jeho decibelovou hodnotu WdB určit křivkách šíření povrchové vlny (tzv. nízkých kmitočtech, při vertikální polarizaci při velmi malých (nebo nulových) výškách antén nad zemí převládá místě příjmu povrchová vlna. .60sin cos.601 ..60sin.4 ) kde rhhrrr 2112 2≅−=Δ )Θ= jexp.. mezní výškou ho jsou místě příjmu intenzity pole povrchové prostorové vlny stejně velké jejich sečtení nutno určit jejich fáze.101 Σ+= [dBμV/m 8.60sin.60 cos.3 ) Při šíření prostorové vlny místě příjmu přímou vlnou sčítá vlna odražená od země.2 ) kde relativní permitivita měrná vodivost půdy trase spoje. Útlum povrchové vlny W(x) závisí polarizaci, kmitočtu parametrech (především vodivosti) půdy.60 . Fázový posuv obou vln vzniká při odrazu vlivem rozdílných délek drah r obou vln..8 γλε γλε π λ +− + = r r oh 8.60~ γλεγλε γλεγλε ρ jj jj rr rr v Δ−−+Δ Δ−−−Δ = 2 2 cos.~ Fresnelův činitel odrazu, pro který platí vztahy ( ) ( Δ−−+Δ− Δ−−−Δ− = 2 2 cos.FEKT Vysokého učení technického Brně 8 Šíření elektromagnetických vln Při šíření vlny volným prostorem klesá intenzita pole úměrně vzdálenosti Další přídavný útlum můžeme vyjádřit činitelem útlumu Pak efektivní hodnota intenzity pole je dána, podobně jako 7.,. 8. .60sin~ γλε γλε ρ j j r r h ( 8.30 ρ 8.log.D ( )DPEE dBdB .1 ) Vyzářený výkon druhém výrazu nahrazen efektivní hodnotou proudu kmitně vysílací antény. dalším omezíme situace, kdy výrazně převládá povrchová vlna (h<<ho) nebo prostorová vlna (h>>ho) Při vertikální polarizaci platí pro mezní výšku antény vztah ( ) ( )22 22 .. ,... 60 .. Jsou-li výšky obou antén shodné tzv. U pozemních spojů šíření vln ovlivněno rozhraním země-vzduch.. Při velkých výškách antén, zvláště vyšších kmitočtech, dominuje vlna prostorová.2 jako rozdíl hodnot Eo (čárkovaná přímka) pro daný kmitočet délku spoje Intenzitu povrchové vlny můžeme snadno získat sečtením hodnoty E1dB decibelového vyjádření efektivního vyzářeného výkonu PΣ.14 7. Při horizontální polarizaci jsou mezní výšky jsou velmi malé.~1. Výsledná intenzita pole pak dána vztahem ( )rjk r DP E Δ−+= Σ exp..1 vztahem ( ) ( )WFI r W r DP E .. spádové křivky Obr