V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...
,.3 )
Při šíření prostorové vlny místě příjmu přímou vlnou sčítá vlna odražená od
země. Fázový posuv obou vln vzniká při odrazu vlivem rozdílných délek drah r
obou vln.log.
Útlum povrchové vlny W(x) závisí polarizaci, kmitočtu parametrech (především
vodivosti) půdy. 8.~1..
60
.~ Fresnelův činitel odrazu, pro který platí
vztahy
( )
( Δ−−+Δ−
Δ−−−Δ−
=
2
2
cos. nízkých
kmitočtech, při vertikální polarizaci při velmi malých (nebo nulových) výškách antén nad
zemí převládá místě příjmu povrchová vlna.. Při horizontální
polarizaci jsou mezní výšky jsou velmi malé.
..1 vztahem
( )
( )WFI
r
W
r
DP
E .60~
γλεγλε
γλεγλε
ρ
jj
jj
rr
rr
v
Δ−−+Δ
Δ−−−Δ
=
2
2
cos..4 )
kde rhhrrr 2112 2≅−=Δ )Θ= jexp..30
ρ 8..
U pozemních spojů šíření vln ovlivněno rozhraním země-vzduch. mezní výškou
ho jsou místě příjmu intenzity pole povrchové prostorové vlny stejně velké jejich
sečtení nutno určit jejich fáze.5a,b.D
( )DPEE dBdB .. Pro vertikálně polarizovanou vlnu můžeme jeho decibelovou hodnotu WdB
určit křivkách šíření povrchové vlny (tzv.60
.601
.8 γλε
γλε
π
λ
+−
+
=
r
r
oh 8..FEKT Vysokého učení technického Brně
8 Šíření elektromagnetických vln
Při šíření vlny volným prostorem klesá intenzita pole úměrně vzdálenosti Další
přídavný útlum můžeme vyjádřit činitelem útlumu Pak efektivní hodnota intenzity pole je
dána, podobně jako 7.101 Σ+= [dBμV/m 8.60
cos. Výsledná intenzita pole pak dána vztahem
( )rjk
r
DP
E Δ−+= Σ
exp. spádové křivky Obr..60sin
cos. Jsou-li výšky obou antén shodné tzv..2 )
kde relativní permitivita měrná vodivost půdy trase spoje.60sin.1 )
Vyzářený výkon druhém výrazu nahrazen efektivní hodnotou proudu kmitně
vysílací antény. dalším omezíme situace, kdy výrazně převládá
povrchová vlna (h<<ho) nebo prostorová vlna (h>>ho) Při vertikální polarizaci platí pro
mezní výšku antény vztah
( )
( )22
22
.60sin.60sin~
γλε
γλε
ρ
j
j
r
r
h
( 8.14 7. Při velkých výškách antén, zvláště vyšších
kmitočtech, dominuje vlna prostorová..
,..
.2 jako rozdíl hodnot
Eo (čárkovaná přímka) pro daný kmitočet délku spoje Intenzitu povrchové vlny
můžeme snadno získat sečtením hodnoty E1dB decibelového vyjádření efektivního
vyzářeného výkonu PΣ.30
ϕϑ
ϕϑ
== Σ
( 8
