V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...
60
.FEKT Vysokého učení technického Brně
8 Šíření elektromagnetických vln
Při šíření vlny volným prostorem klesá intenzita pole úměrně vzdálenosti Další
přídavný útlum můžeme vyjádřit činitelem útlumu Pak efektivní hodnota intenzity pole je
dána, podobně jako 7.
U pozemních spojů šíření vln ovlivněno rozhraním země-vzduch..601
..
Útlum povrchové vlny W(x) závisí polarizaci, kmitočtu parametrech (především
vodivosti) půdy.log.~1.30
ρ 8.60
..D
( )DPEE dBdB .. Při velkých výškách antén, zvláště vyšších
kmitočtech, dominuje vlna prostorová.60sin.
,.1 vztahem
( )
( )WFI
r
W
r
DP
E ..101 Σ+= [dBμV/m 8. Při horizontální
polarizaci jsou mezní výšky jsou velmi malé. dalším omezíme situace, kdy výrazně převládá
povrchová vlna (h<<ho) nebo prostorová vlna (h>>ho) Při vertikální polarizaci platí pro
mezní výšku antény vztah
( )
( )22
22
.2 jako rozdíl hodnot
Eo (čárkovaná přímka) pro daný kmitočet délku spoje Intenzitu povrchové vlny
můžeme snadno získat sečtením hodnoty E1dB decibelového vyjádření efektivního
vyzářeného výkonu PΣ.2 )
kde relativní permitivita měrná vodivost půdy trase spoje.30
ϕϑ
ϕϑ
== Σ
( 8.60
cos.1 )
Vyzářený výkon druhém výrazu nahrazen efektivní hodnotou proudu kmitně
vysílací antény.60~
γλεγλε
γλεγλε
ρ
jj
jj
rr
rr
v
Δ−−+Δ
Δ−−−Δ
=
2
2
cos..3 )
Při šíření prostorové vlny místě příjmu přímou vlnou sčítá vlna odražená od
země.~ Fresnelův činitel odrazu, pro který platí
vztahy
( )
( Δ−−+Δ−
Δ−−−Δ−
=
2
2
cos. Fázový posuv obou vln vzniká při odrazu vlivem rozdílných délek drah r
obou vln.5a,b...14 7.
. spádové křivky Obr.8 γλε
γλε
π
λ
+−
+
=
r
r
oh 8.. nízkých
kmitočtech, při vertikální polarizaci při velmi malých (nebo nulových) výškách antén nad
zemí převládá místě příjmu povrchová vlna. Jsou-li výšky obou antén shodné tzv.4 )
kde rhhrrr 2112 2≅−=Δ )Θ= jexp. Výsledná intenzita pole pak dána vztahem
( )rjk
r
DP
E Δ−+= Σ
exp....60sin~
γλε
γλε
ρ
j
j
r
r
h
( 8.60sin
cos. mezní výškou
ho jsou místě příjmu intenzity pole povrchové prostorové vlny stejně velké jejich
sečtení nutno určit jejich fáze.,.60sin. 8. Pro vertikálně polarizovanou vlnu můžeme jeho decibelovou hodnotu WdB
určit křivkách šíření povrchové vlny (tzv.
