V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...
exp(j π/2) A
Na vstupu vedení tedy kmitna napětí uzel proudu.exp(j π/2) 30,62. povp IZP
rr
5,96 === 2
2
126,0.
f) podle 4.75.75. povp IZP
ss
1,19 W
=−= ppp PPP
sr
5,96 1,19 4,77 W
h) Impedance vstupu vedení
( )
( )
===
2/exp.
Snadněji však získáme výsledky přepočtem hodnot napětí podle 4.156,0
2/exp.exp(j π/2) 9,44.5] =9,44.62,30
π
π
j
j
I
U
Z
p
p
p 196,3 Ω
a poměr stojatých vln podle 4. exp(j π/2) V
Proud tekoucí vstupních svorek vedení pak rozdílem proudů postupné odražené vlny
=−= ppp III
sr
0,282.exp(j π/2) 0,156.kp UU
ss
(-10).4 )
===
75
)2/exp(. Uzly kmitny vedení opakují ve
vzdálenostech .exp(j π/2) 0,126.12 dodáván rozdíl obou výkonů =−=−= 33,133,5kkk PPP
sr
4 W
Stejný výsledek dostaneme součinem napětí proudu zátěži.9 )
=
−
+
=
−
+
=
44,918,21
44,918,21
pp
pp
p
UU
UU
sr
sr
σ 2,61
.
g) Napětí postupné vlny transformujeme vstup vedení podle 4.exp[(0,0115+j.exp(j π/2) V
Při transformaci odražené vlny směr šíření vlny shodný směrem transformace a
v exponentu zůstává záporné znaménko. Napětí odražené vlny vstupu vedení pak bude
( )=−= γζexp.π /2).13 jsou výkony postupné odražené vlny místě zátěže rovny
===
75
20
2
2
ov
k
k
Z
U
P
r
r
5,33 =
−
==
75
10
2
2
ov
k
k
Z
U
P
s
s
1,33 W
Do zátěže podle 4.exp(j π/2) A
Napětí vstupu vedení opět součtem napětí postupné odražené vlny
=+= ppp UUU
sr
21,18.
Stejným způsobem možno transformovat proudy postupné odražené vlny. exponentu však nutno
dosazovat měrný útlum základních jednotkách [m-1
] přepočtu βdB 8,686 =
= 0,1 8,686 0,0115 m-1
.5] 21,18.44,9 πj
Z
U
I
ov
p
p
s
s
0,126.exp(j π/2) A
===
75
)2/exp(.exp(j π/2) V
Napětí postupné odražené vlny jsou fázi, takže vstupu vedení bude kmitna napětí.FEKT Vysokého učení technického Brně
e) místě reálné impedance zátěže Zov bude uzel napětí Umin kmitna
proudu Imax 0,4 Nejbližší kmitna napětí Umax uzel proudu Imin 0,133 A
budou vzdálenosti konce vedení.6a,b při respektování
opačného směru šíření vlny (vzhledem směru transformace).18,21 πj
Z
U
I
ov
p
p
r
r
0,282. exp[-(0,0115+j.π/2).kp UU
rr
= 20. Pak
( )γζ+= exp.
Výkony vypočteme stejným postupem jako části dostaneme
=== 2
2
282,0
