Elektromagnetické vlny, antény a vedení (příklady)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 16 z 80

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Výkony vypočteme stejným postupem jako části dostaneme === 2 2 282,0. f) podle 4.π /2).75.156,0 2/exp.exp(j π/2) 0,126.exp(j π/2) 30,62.12 dodáván rozdíl obou výkonů =−=−= 33,133,5kkk PPP sr 4 W Stejný výsledek dostaneme součinem napětí proudu zátěži.exp(j π/2) 9,44. Snadněji však získáme výsledky přepočtem hodnot napětí podle 4.FEKT Vysokého učení technického Brně e) místě reálné impedance zátěže Zov bude uzel napětí Umin kmitna proudu Imax 0,4 Nejbližší kmitna napětí Umax uzel proudu Imin 0,133 A budou vzdálenosti konce vedení.exp(j π/2) V Napětí postupné odražené vlny jsou fázi, takže vstupu vedení bude kmitna napětí. povp IZP rr 5,96 === 2 2 126,0.4 ) === 75 )2/exp(. exponentu však nutno dosazovat měrný útlum základních jednotkách [m-1 ] přepočtu βdB 8,686 = = 0,1 8,686 0,0115 m-1 . Uzly kmitny vedení opakují ve vzdálenostech .6a,b při respektování opačného směru šíření vlny (vzhledem směru transformace).kp UU rr = 20. exp[-(0,0115+j. exp(j π/2) A Na vstupu vedení tedy kmitna napětí uzel proudu. Stejným způsobem možno transformovat proudy postupné odražené vlny. Napětí odražené vlny vstupu vedení pak bude ( )=−= γζexp. exp(j π/2) V Proud tekoucí vstupních svorek vedení pak rozdílem proudů postupné odražené vlny =−= ppp III sr 0,282.5] =9,44.62,30 π π j j I U Z p p p 196,3 Ω a poměr stojatých vln podle 4.exp[(0,0115+j. Pak ( )γζ+= exp.75.18,21 πj Z U I ov p p r r 0,282.exp(j π/2) A Napětí vstupu vedení opět součtem napětí postupné odražené vlny =+= ppp UUU sr 21,18.exp(j π/2) 0,156. povp IZP ss 1,19 W =−= ppp PPP sr 5,96 1,19 4,77 W h) Impedance vstupu vedení ( ) ( ) === 2/exp.13 jsou výkony postupné odražené vlny místě zátěže rovny === 75 20 2 2 ov k k Z U P r r 5,33 = − == 75 10 2 2 ov k k Z U P s s 1,33 W Do zátěže podle 4.kp UU ss (-10). g) Napětí postupné vlny transformujeme vstup vedení podle 4.exp(j π/2) A === 75 )2/exp(.π/2).9 ) = − + = − + = 44,918,21 44,918,21 pp pp p UU UU sr sr σ 2,61 .5] 21,18.44,9 πj Z U I ov p p s s 0,126.exp(j π/2) V Při transformaci odražené vlny směr šíření vlny shodný směrem transformace a v exponentu zůstává záporné znaménko