Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
7: Směrové charakteristiky symetrického dipólu
l/ 0..
Obr. 9.25
.36)
( )
r
e
FI
r
e
dzkzzlkjkIE
jkrjkrl −−
=−= max
0
max 60coscossinsin60 (9. Při délkách ramene kratších než λ/4 směrová charakteristika tvar
dvojice křivek blízkých kružnicím.36)
Nyní dosadíme I(z) funkci rozložení 764H763H(9.37)
kde funkce záření je
( )
ϑ
ϑ
sin
coscoscos klkl
jF
−
= (9.38)
Protože 2πl/λ funkce záření tedy tvar směrové charakteristiky dipólu)
závislá relativní délce ramene l/λ Pro konkrétní poměr l/λ můžeme vyšetřit, jakém
směru funkce maximum, zjistit jeho velikost, vypočítat poměrnou funkci F/Fmax a
nakreslit směrovou charakteristiku.
Při sledování průběhů 767H766HObr.70 λλ
λ
λl/ 0.7 jsou nakresleny charakteristiky pro čtyři
různé délky ramene.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
( cos,cos zrzrzrzr +=−= (9. 766H765HObr. 9. Při dalším
prodlužování dipólu boční laloky rychle rostou původně "hlavní" lalok začne zmenšovat.
Když délka ramene rovna délce vlny, dipól nezáří vůbec kolmo své ose.50
l/ 1.0l/ 0.35)
Společný příspěvek dvojice elementárních dipólů tedy roven
( )
r
e
kzdz
k
jzIzdE
jkr−
= coscos2sin
2
)(60 (9. 9.32) integrujeme horním rameni, protože
příspěvky spodního jsou již zahrnuty 765H764H(9.34)
a použitím Eulerova vzorce upravíme součet závorce
( )
( jkrzrjkzrjk
ekzee −+−−−
=+ ϑϑϑ
coscos2coscos
(9.7 třeba mít paměti, jsou rovinnými řezy
prostorového útvaru, který vznikne rotací nakresleného obrazce kolem svislé osy. Při prodlužování ramene záření koncentruje směru
kolmého ose dipólu při překročení délky ramene λ/2 objeví boční laloky
