Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9.6b
platí vztah 761H760H(9. Integrál 762H761H(9.6a plyne, že
( cos, zrzr (9.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu. Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9. konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu.6a) představíme, vodič napájen dole.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek. této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno. 9. 9.6b). 9.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9. části rozložení proudu vedení. Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9.32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9. 9.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku.
V řešeném příkladu (757H756HObr. Podle 763H762HObr. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5.
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování. Pro horní rameno 760H759HObr. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné. 9. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou. pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr
