Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu. Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu. pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr. Integrál 762H761H(9.6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5. 9. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují.6b
platí vztah 761H760H(9.
V řešeném příkladu (757H756HObr.6a plyne, že
( cos, zrzr (9. 9. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno.
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9.6a) představíme, vodič napájen dole.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči.32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9. části rozložení proudu vedení. 9. Podle 763H762HObr. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9. konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu. 9. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou. 9.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme. této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno.6b). Pro horní rameno 760H759HObr
