Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
9.6a) představíme, vodič napájen dole.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek. této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno. Integrál 762H761H(9. 9.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
.6b). štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa. konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9.
V řešeném příkladu (757H756HObr. 9.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno. Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha.32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9. Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr. Podle 763H762HObr. pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr. 9.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme.6b
platí vztah 761H760H(9.6a plyne, že
( cos, zrzr (9. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují.6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9. Pro horní rameno 760H759HObr. části rozložení proudu vedení. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů. 9.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9.
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování
