Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
6b). pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr. této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno.6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují. 9. 9. 9.
V řešeném příkladu (757H756HObr.
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování. 9.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme. Podle 763H762HObr. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno. části rozložení proudu vedení. Integrál 762H761H(9.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9.6b
platí vztah 761H760H(9.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné. Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha. Pro horní rameno 760H759HObr.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa.6a plyne, že
( cos, zrzr (9. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5. konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu.32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9. Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr.6a) představíme, vodič napájen dole. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu. 9.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu
