Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 97 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
to jednoduchá praxi velmi často používaná anténa. Jak jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární anténě teoreticky obtížná úloha.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek. části rozložení proudu vedení. této představy také plyne, rozložení proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno. 9. Integrál 762H761H(9. Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého vodiče počátku tohoto článku. V řešeném příkladu (757H756HObr. 9. pravoúhlého trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je záporné. Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování. konci (nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu.6a plyne, že ( cos, zrzr (9. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95 r e dz k jzIdE jkr P − = ϑsin 2 )(60)( (9. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují.6b platí vztah 761H760H(9. Pro náš výpočet můžeme představit, že symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci naprázdno.6 je tento součet ( ) ( )zjkrzjkr ee r dz k jzI 21 1 sin 2 )(60 −− +ϑ (9. Symetrický dipól tvoří dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr. Funkce rozložení proudu tedy popsána rovnicí ( ]zlkIzI sin)( max (9. Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu. 9.30) Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah ∫ − = l jkr jkzP r e dzezIjkE 0 cos)( )(sin60 ϑ ϑ (9.29) Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu.33) Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy .6a) představíme, vodič napájen dole. Podle 763H762HObr. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5. 9. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově shodné anténou.31) Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči.6b).32) Po dosazení vztahu 758H757H(9. Pro horní rameno 760H759HObr.31) aplikujeme postupně každé rameno a výsledky sečteme. 9