Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou. Podle 763H762HObr.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9. části rozložení proudu vedení.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu. 9. 9.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu.6b).
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování. Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa.6b
platí vztah 761H760H(9.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9. Pro horní rameno 760H759HObr.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují.32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9. 9.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
. této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno. 9. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9. Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha. 9. Integrál 762H761H(9.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme.6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9. konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů. pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr.6a plyne, že
( cos, zrzr (9.
V řešeném příkladu (757H756HObr.6a) představíme, vodič napájen dole
