Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči.6b
platí vztah 761H760H(9.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku. této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9. Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5. Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9.6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9. pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek. Integrál 762H761H(9.6a) představíme, vodič napájen dole.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu. 9. konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu.6b). 9. 9. Podle 763H762HObr.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9.
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování.32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9. části rozložení proudu vedení.
V řešeném příkladu (757H756HObr.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
. Pro horní rameno 760H759HObr. 9. 9. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno.6a plyne, že
( cos, zrzr (9
