Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu.
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování. Podle 763H762HObr.6b). 9. 9. 9. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu. Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha. pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9.6b
platí vztah 761H760H(9. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno. části rozložení proudu vedení.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme. této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno. 9. Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9. Pro horní rameno 760H759HObr.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9.
V řešeném příkladu (757H756HObr.6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9. 9.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu.6a) představíme, vodič napájen dole.32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9. Integrál 762H761H(9. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů.6a plyne, že
( cos, zrzr (9
