Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5.6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou.6a) představíme, vodič napájen dole.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa.6b).6b
platí vztah 761H760H(9. konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu. části rozložení proudu vedení. 9.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek. pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr.
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování. této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno. 9. Integrál 762H761H(9.
V řešeném příkladu (757H756HObr. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9. 9. 9.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu. Podle 763H762HObr.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme. Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují. 9.32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9. Pro horní rameno 760H759HObr. Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči.6a plyne, že
( cos, zrzr (9. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné
