Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu. Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr.6b
platí vztah 761H760H(9.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné. Podle 763H762HObr. Pro horní rameno 760H759HObr.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9. 9. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů. 9.6b).32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči. 9.
V řešeném příkladu (757H756HObr.6a plyne, že
( cos, zrzr (9. části rozložení proudu vedení. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek.6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa. této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5. Integrál 762H761H(9.
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme. 9. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9. pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu. 9.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
.6a) představíme, vodič napájen dole. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9. Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha
