Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno. 9.32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9. 9. Podle 763H762HObr. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči. 9. Integrál 762H761H(9.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
. části rozložení proudu vedení.6b). Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme.6a plyne, že
( cos, zrzr (9. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů. pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr.6b
platí vztah 761H760H(9.
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9. konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu. Pro horní rameno 760H759HObr. 9. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5. 9. Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr.6a) představíme, vodič napájen dole.6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu.
V řešeném příkladu (757H756HObr. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno
