Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
6b). 9. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné. Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha.6a plyne, že
( cos, zrzr (9. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9. 9.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
. pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr. Integrál 762H761H(9. této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9. 9. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou. konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa. Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr.6b
platí vztah 761H760H(9. Pro horní rameno 760H759HObr. 9.32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů. Podle 763H762HObr. části rozložení proudu vedení.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme.
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku.
V řešeném příkladu (757H756HObr. 9.6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9.6a) představíme, vodič napájen dole
