Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 97 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je záporné. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově shodné anténou. Podle 763H762HObr.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95 r e dz k jzIdE jkr P − = ϑsin 2 )(60)( (9. části rozložení proudu vedení. Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu. 9. 9.29) Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu.6b). Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování. Symetrický dipól tvoří dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr. to jednoduchá praxi velmi často používaná anténa.6b platí vztah 761H760H(9.30) Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah ∫ − = l jkr jkzP r e dzezIjkE 0 cos)( )(sin60 ϑ ϑ (9. Pro horní rameno 760H759HObr.31) Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči. Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého vodiče počátku tohoto článku. Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují.32) Po dosazení vztahu 758H757H(9. 9.33) Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy . této představy také plyne, rozložení proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno. Pro náš výpočet můžeme představit, že symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci naprázdno. 9. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5. Funkce rozložení proudu tedy popsána rovnicí ( ]zlkIzI sin)( max (9. Jak jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární anténě teoreticky obtížná úloha. 9. Integrál 762H761H(9.31) aplikujeme postupně každé rameno a výsledky sečteme.6 je tento součet ( ) ( )zjkrzjkr ee r dz k jzI 21 1 sin 2 )(60 −− +ϑ (9. konci (nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů. pravoúhlého trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr.6a plyne, že ( cos, zrzr (9. V řešeném příkladu (757H756HObr.6a) představíme, vodič napájen dole