Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Rozevřením vodičů docílí toho, proudy, které vodičích vedení byly
protisměrné, mají prostoru stejný směr vyzařují. Můžeme zde plně využít poznatky 756H755H5. Pro náš výpočet můžeme představit, že
symetrický dipól vznikne "rozevřením" rovnoběžných vodičů symetrického vedení konci
naprázdno. 9. 9.31) aplikujeme postupně každé rameno a
výsledky sečteme.31)
Pro dokončení výpočtu třeba znát ještě funkci rozložení proudu I(z) vodiči. 9. symetrických antén však výhodou postupujeme tak, nejprve sečteme
elementární příspěvky dvou symetricky položených elementárních dipólů.6b).
Připomeňme však, náhrada proudové distribuce proudovou distribucí bezeztrátovém
vedení přípustná pouze při výpočtech vyzařování.32) přímo, pro dolní rameno argumentu sinu dosazujeme z), protože je
záporné.31) provedení integrace dostaneme hledaný výsledek.
Při výpočtu záření dipólu můžeme postupovat stejně jako při výpočtu záření přímého
vodiče počátku tohoto článku. Symetrický dipól tvoří
dva vodiče oddělené malou mezerou této mezeře symetricky napájené (759H758HObr.
V řešeném příkladu (757H756HObr. Pro horní rameno 760H759HObr.
Jako další příklad vypočítáme funkci záření symetrického dipólu. Funkce rozložení proudu tedy popsána
rovnicí
( ]zlkIzI sin)( max (9.6 je
tento součet
( )
( )zjkrzjkr
ee
r
dz
k
jzI 21
1
sin
2
)(60 −−
+ϑ (9. pravoúhlého
trojúhelníka vyznačeného 755H754HObr.33)
Z naznačených pravoúhlých trojúhelníků dosadíme výrazy
.6a plyne, že
( cos, zrzr (9.6a) představíme, vodič napájen dole. části rozložení proudu vedení.6b
platí vztah 761H760H(9. této představy také plyne, rozložení
proudu ramenech dipólu stejné jako vedení naprázdno. štěstí však tato funkce většinou jen málo liší od
funkce rozložení proudu bezeztrátovém vedení, které tvarově podobné rozměrově
shodné anténou.32)
Po dosazení vztahu 758H757H(9. Integrál 762H761H(9. Jak
jsme již zmínili, nalezení funkce rozložení proudu (funkce proudové distribuce) lineární
anténě teoreticky obtížná úloha. 9. 9.30)
Po dosazení integraci (sečtení příspěvků) dostaneme vztah
∫
−
=
l jkr
jkzP
r
e
dzezIjkE
0
cos)(
)(sin60 ϑ
ϑ (9. konci
(nahoře) naprázdno tam bude také uzel proudu.29)
Ve jmenovateli položíme r(z) exponentu vyjádříme funkci r(z) pomocí
souřadnic bodu (r,ϑ) pomocí souřadnice zvoleného elementu. Podle 763H762HObr.Elektromagnetické vlny, antény vedení 95
r
e
dz
k
jzIdE
jkr
P
−
= ϑsin
2
)(60)(
(9. to
jednoduchá praxi velmi často používaná anténa
