Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 93 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
17) nebo 728H727H(9. 9. Vhodný tvar Greenovy funkce pro rovinnou plochu je r e r e rjkjkr ′ ±= ′−− )2(),1( 2ψ (9.4a zrcadlově souměrný bodu podle roviny zřejmé, že když bod bude ležet rovině bude splněna jedna podmínek 733H732H(9.21).20) Pak stačí znát buď jen hodnoty samotné intenzity pole E(S) na ploše nebo hodnoty samotné derivace intenzity podle normály. Vynecháním integračního znaménka pravé straně připsáním diferenciálu levé straně 738H737H(9.18), závisí tvaru plochy technických aplikacích bývá plochou rovina, která však musí být plochou uzavřenou.17) 737H736H(9.4: Záření rovinné apertury a) volbě Greenovy funkce výpočtu záření rovinné apertury .17), 734H733H(9.21) Bod 732H731HObr.22) získáme vztah pro intenzitu pole elementární plošky. Proto rovinu uzavřeme polokoulí nekonečnu (729H728HObr.18) byla splněna rovinné části plochy (na "rovině" S).16) alternativně na ∫= dS dn d EE )1( 2 )()( 4 1 ψ π (9.19) nebo ∫= dSE dn d E )()2( 2 )( 4 1 ψ π (9. Konkrétní tvar Greenovy funkce, která splňuje některou podmínek 727H726H(9. 9. 9. Funkce nazývá Greenova funkce.4a).18) podle volby znaménka 735H734H(9. S V S (v nekonečnu) n rr' Q P' P S E =0 (S) E 0 (S) ≠ V (n,r) r n P apertura a) b) Obr.Elektromagnetické vlny, antény vedení 91 Touto volbou zjednoduší vztah 726H725H(9.19) provedením naznačených derivací dostaneme vztah ( dS r e rnE j E S jkr SP ∫ − = ,cos)()( λ (9.22) To praktický vzorec pro výpočet záření rovinné plochy které byla vybuzena intenzita pole E(S) . Dosazením Greenovy funkce 736H735H(9.17) nebo 731H730H(9. Plošný integrál části plochy nekonečnu roven nule tak stačí, aby jedna podmínek 730H729H(9