Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Proto rovinu uzavřeme polokoulí nekonečnu (729H728HObr.19)
nebo
∫= dSE
dn
d
E )()2(
2
)(
4
1
ψ
π (9.17)
nebo 731H730H(9.4a).21).17) 737H736H(9.18) podle
volby znaménka 735H734H(9. 9. 9. 9. Vhodný tvar Greenovy
funkce pro rovinnou plochu je
r
e
r
e rjkjkr
′
±=
′−−
)2(),1(
2ψ (9.
S
V
S
(v nekonečnu)
n
rr'
Q
P' P
S
E =0
(S)
E 0
(S)
≠
V
(n,r)
r
n
P
apertura
a) b)
Obr.
Dosazením Greenovy funkce 736H735H(9.22) získáme vztah pro intenzitu pole elementární plošky.4: Záření rovinné apertury
a) volbě Greenovy funkce výpočtu záření rovinné apertury
.4a zrcadlově souměrný bodu podle roviny zřejmé, že
když bod bude ležet rovině bude splněna jedna podmínek 733H732H(9.19) provedením naznačených derivací
dostaneme vztah
( dS
r
e
rnE
j
E
S
jkr
SP
∫
−
= ,cos)()(
λ
(9. Vynecháním integračního znaménka pravé straně připsáním
diferenciálu levé straně 738H737H(9.17) nebo 728H727H(9.Elektromagnetické vlny, antény vedení 91
Touto volbou zjednoduší vztah 726H725H(9. Plošný
integrál části plochy nekonečnu roven nule tak stačí, aby jedna podmínek 730H729H(9.
Konkrétní tvar Greenovy funkce, která splňuje některou podmínek 727H726H(9. Funkce nazývá Greenova funkce.22)
To praktický vzorec pro výpočet záření rovinné plochy které byla vybuzena
intenzita pole E(S)
.21)
Bod 732H731HObr.18),
závisí tvaru plochy technických aplikacích bývá plochou rovina, která však musí
být plochou uzavřenou.17), 734H733H(9.20)
Pak stačí znát buď jen hodnoty samotné intenzity pole E(S)
na ploše nebo hodnoty
samotné derivace intenzity podle normály.18) byla splněna rovinné části plochy (na "rovině" S).16) alternativně na
∫= dS
dn
d
EE )1(
2
)()(
4
1
ψ
π (9
