Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
18) byla splněna rovinné části plochy (na "rovině" S).17) 737H736H(9.21).Elektromagnetické vlny, antény vedení 91
Touto volbou zjednoduší vztah 726H725H(9. 9.4a zrcadlově souměrný bodu podle roviny zřejmé, že
když bod bude ležet rovině bude splněna jedna podmínek 733H732H(9.
Konkrétní tvar Greenovy funkce, která splňuje některou podmínek 727H726H(9.17) nebo 728H727H(9. Vynecháním integračního znaménka pravé straně připsáním
diferenciálu levé straně 738H737H(9.22)
To praktický vzorec pro výpočet záření rovinné plochy které byla vybuzena
intenzita pole E(S)
. Proto rovinu uzavřeme polokoulí nekonečnu (729H728HObr.19) provedením naznačených derivací
dostaneme vztah
( dS
r
e
rnE
j
E
S
jkr
SP
∫
−
= ,cos)()(
λ
(9. Plošný
integrál části plochy nekonečnu roven nule tak stačí, aby jedna podmínek 730H729H(9.18),
závisí tvaru plochy technických aplikacích bývá plochou rovina, která však musí
být plochou uzavřenou.
Dosazením Greenovy funkce 736H735H(9.17)
nebo 731H730H(9.4a).16) alternativně na
∫= dS
dn
d
EE )1(
2
)()(
4
1
ψ
π (9.20)
Pak stačí znát buď jen hodnoty samotné intenzity pole E(S)
na ploše nebo hodnoty
samotné derivace intenzity podle normály. Vhodný tvar Greenovy
funkce pro rovinnou plochu je
r
e
r
e rjkjkr
′
±=
′−−
)2(),1(
2ψ (9. Funkce nazývá Greenova funkce.
S
V
S
(v nekonečnu)
n
rr'
Q
P' P
S
E =0
(S)
E 0
(S)
≠
V
(n,r)
r
n
P
apertura
a) b)
Obr.4: Záření rovinné apertury
a) volbě Greenovy funkce výpočtu záření rovinné apertury
.17), 734H733H(9. 9.19)
nebo
∫= dSE
dn
d
E )()2(
2
)(
4
1
ψ
π (9. 9.22) získáme vztah pro intenzitu pole elementární plošky.21)
Bod 732H731HObr.18) podle
volby znaménka 735H734H(9
