Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 92 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Aplikaci nyní ukážeme. výpočet záření plošných antén. Jak již bylo řečeno, k úlohám tohoto typu patří např. 9.3. Polární diagram názornější, ale kartézské soustavě lépe odečítají číselné hodnoty. 9. Obecně je funkce záření funkcí dvou proměnných lze představit prostoru jako těleso. Jestliže 724H723H(9. Směrová charakteristika elementárního dipólu rovině proložené osou nakreslena 723H722HObr.1, ale aby ještě současně byla nulová ploše S ( ) Sna01 2 (9. b) Huygensův zdroj (elementární ploška) V některých úlohách známe rozložení intenzity elektrického pole nějaké ploše (apertuře) potřebujeme vypočítat intenzitu ostatních bodech prostoru. Tyto úlohy řešíme pomocí plošného integrálu vztahu (8. |F/F | |F/F |=1 max max ϑ 0 180 270 360 ϑ 0 0. Vynáší buď polárních anebo kartézských souřadnicích.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně Funkce záření sobě zahrnuje hlavně směrové, ale některé jiné závislosti. Tak dostaneme vztah ∫ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ −= S S zyx S zyx P zyx dSE dn d dn d EE )( ,,2 2)( ,, )( ,, 4 1 ψ ψ π (9.5 1 max |F/F | [ ]o a) b) Obr.Tuto funkci zvolíme tak, aby splňovala podmínky stanovené části 725H724H9. Pro elementární dipól je F/Fmax sinϑ .6) nemusíme uvažovat elektrické proudy, pak samotný plošný integrál lze aplikovat přímo intenzitu pole. Poměr F/Fmax již vyjadřuje jen směrovou závislost vyzařování nazývá poměrnou (normovanou) funkcí záření.16) Při jeho využití pro výpočet však musíme znát nejen rozložení intenzity elektrického pole E(S) x,y,z ploše ale příslušné derivace podle normály.18) . Grafem (křivkou) lze znázornit jen některý rovinný řez. Tuto nesnáz lze vtipně obejít díky jisté volnosti při volbě funkce . Pro některý směr (ϕ, maximum Fmax.6), tedy pomocí Huygensova principu.17) nebo její derivace byla nulová S ( ) Sn na02 2 =∂∂ψ (9. Připomeňme ještě, konstanta 120π předchozích rovnicích má rozměr ohmů.3: Směrová charakteristika elementárního dipólu v souřadnicích polárních kartézských Grafickým znázorněním absolutní hodnoty poměrné funkce záření směrová charakteristika antény