Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
6) nemusíme uvažovat elektrické proudy, pak samotný plošný integrál lze
aplikovat přímo intenzitu pole.5
1
max
|F/F |
[ ]o
a) b)
Obr.1, ale aby ještě současně
byla nulová ploše S
( )
Sna01
2 (9. Jak již bylo řečeno,
k úlohám tohoto typu patří např. Vynáší buď polárních anebo kartézských souřadnicích. Pro některý
směr (ϕ, maximum Fmax. Poměr F/Fmax již vyjadřuje jen směrovou závislost
vyzařování nazývá poměrnou (normovanou) funkcí záření.3. Tyto úlohy řešíme pomocí
plošného integrálu vztahu (8. Pro elementární dipól je
F/Fmax sinϑ .
Grafem (křivkou) lze znázornit jen některý rovinný řez.Tuto funkci zvolíme tak, aby splňovala podmínky
stanovené části 725H724H9. Tuto nesnáz lze vtipně obejít
díky jisté volnosti při volbě funkce .
Jestliže 724H723H(9. 9. Obecně je
funkce záření funkcí dvou proměnných lze představit prostoru jako těleso.
|F/F |
|F/F |=1
max
max
ϑ
0 180 270 360
ϑ
0
0.17)
nebo její derivace byla nulová S
( )
Sn na02
2 =∂∂ψ (9. Polární
diagram názornější, ale kartézské soustavě lépe odečítají číselné hodnoty. Směrová charakteristika
elementárního dipólu rovině proložené osou nakreslena 723H722HObr.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
Funkce záření sobě zahrnuje hlavně směrové, ale některé jiné závislosti. výpočet záření plošných antén.3: Směrová charakteristika elementárního dipólu
v souřadnicích polárních kartézských
Grafickým znázorněním absolutní hodnoty poměrné funkce záření směrová
charakteristika antény. Tak dostaneme vztah
∫ ⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−=
S
S
zyx
S
zyx
P
zyx dSE
dn
d
dn
d
EE )(
,,2
2)(
,,
)(
,,
4
1
ψ
ψ
π
(9.6), tedy pomocí Huygensova principu. 9.16)
Při jeho využití pro výpočet však musíme znát nejen rozložení intenzity elektrického
pole E(S)
x,y,z ploše ale příslušné derivace podle normály.
b) Huygensův zdroj (elementární ploška)
V některých úlohách známe rozložení intenzity elektrického pole nějaké ploše
(apertuře) potřebujeme vypočítat intenzitu ostatních bodech prostoru.
Připomeňme ještě, konstanta 120π předchozích rovnicích má
rozměr ohmů. Aplikaci nyní
ukážeme.18)
