Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Naopak velkých vzdálenostech, kdy jsou
v rovnicích 714H713H(9.14)
a různé antény liší jen funkcí F(ϕ,ϑ). Intenzita elektrického pole složku vektor je
kolmý průvodič prodloužení protíná (podélnou) osu dipólu.dz, závisí směru a
dosti složitým způsobem vzdálenosti bodu příjmu, 2π/λ vlnové číslo. Leží-li bod pozorování uvnitř blízké oblasti, můžeme zanedbat
členy nižšími mocninami kr.12)
π
ϑ
ϕ
120
dE
dH (9.15)
Funkce F(ϕ,ϑ) nezávisí proměnné dipól proto vzhledem souřadnici září
dipól všesměrově.I. vzdálenou oblast, (nazývá také oblast záření).8) 717H716H(9. Pro elementární dipól poloze podle 722H721HObr. Oblast,
splňující podmínku tzv. Leží-li bod pozorování této
oblasti, můžeme rovnicích 716H715H(9.Elektromagnetické vlny, antény vedení 89
Vidíme, složky intenzit polí jsou úměrné momentu dipólu I.e-jkr
/r Stejný
součin objevuje výrazech pro intenzitu pole všech proudových zdrojů (lineárních antén).
Podmínka vymezuje tzv.
Ve vztahu 721H720H(9.2 je
dz
k
jF ϑϑϕ sin
2
),( (9.
Připomeňme však, vztahy 712H711H(9. Vektor kolmý na
vektor také průvodič r.11) ponechat pouze členy první mocninou ve
jmenovateli.
Zbývající část výsledku (mimo uvedený součin) specifická pro určitou anténu, nazývá se
funkce záření antény budeme označovat F(ϕ,ϑ).12) pro intenzitu elektrického pole vyskytuje součin 60.13)
Vzorce udávají intenzity polí elementárního dipólu oblasti záření, je-li dipól situován
podle 720H719HObr.
V nejmenších vzdálenostech, kterých rozhodují intenzitách polí
prakticky jen členy nejvyšší mocninou jmenovateli (první členy závorkách).8) 715H714H(9. Ponecháme-li tedy ve
vztazích 718H717H(9. 9.2 (osa rovnoběžná osou je-li okolí vakuum (vzduch). Obecně můžeme tedy vyjádřit intenzitu
elektrického pole jakékoli antény vztahem
r
e
FIE
jkr−
= ),(60 (9. 9.11) pouze členy první mocninou dosadíme-li parametry
vakua, dostaneme úpravě vztahy
r
e
dz
k
jIdE
jkr−
= sin
2
60 (9.8) 713H712H(9.11) platí jen situacích, kdy elementární dipól je
rovnoběžný osou . blízká oblast Její hranice vzdálenosti asi 2%
vlnové délky dipólu. Elektrické i
magnetické pole mají jedinou složku.
Pro výpočty vyzařování antén potřebujeme znát především intenzitu pole elementárního
dipólu vzdálené oblasti (bod příjmu bývá daleko vysílací antény).8) 719H718H(9. Její
hranici leží vzdálenosti několika vlnových délek dipólu.11) rozhodující pouze členy první mocninou jmenovateli.
