Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 90 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
6) plošný integrál neuplatní. Toto rozložení proudové hustoty dosazujeme pak objemového integrálu 706H705H(9.7) Intenzitu elektrického magnetického pole vypočteme rovnic 710H709H(3. Dipólem protéká proud a součin I. 9. a) Elementární elektrický dipól Vyšetříme elektromagnetické vlnění buzené elementárním elektrickým dipólem, který leží počátku souřadnic, směr osy délku (708H707HObr. Je-li zdrojem vlnění proud, musíme nejprve znát rozložení proudové hustoty prostoru (tvar polohu vodičů antény proud nich).28) 711H710H(3.10) 0=== rdHdHdE (9. dalšímu výpočtu použijeme pak plošný integrál 707H706H(9. V některých technických úlohách lze výpočty zjednodušit, když předem vypočítáme intenzity polí tzv. elementárních zdrojů: nekonečně krátkého proudového elementu (elementárního elektrického dipólu) nekonečně malé ozářené plošky (tzv.dV tzv.9) ( ) jkr e kr j kr kdzIdH − ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ += 2 2 1 sin 4 1 ϑ π ϕ (9.11) .dz J. 9. Skutečné zdroje (antény) pak považujeme buď soubory elementárních dipólů (lineární antény) nebo soubory Huygensových zdrojů (plošné antény).6).8) ( ) jkr r e krkr j k dzI dE − ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ + − = 23 3 1 cos 2 4 1 ϑ ωπε (9. moment dipólu.2 Záření elementárních zdrojů Z předchozího výkladu zřejmý postup výpočtu vyzařování skutečných zdrojů vlnění. otevřené ústí vlnovodu), potřebujeme znát rozložení potenciálu A(S) (x,y,z) této ploše.2).29) úpravě dostaneme vzorce ( ) jkr e kr j krkr j k dzI dE − ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ++ − = 23 3 1 sin 4 1 ϑ ωπεϑ (9. Je-li zdrojem vlnění ozářená plocha (např. Proud nenulovou složku pouze proto vektorový potenciál jen složku .Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně 9. I z x y r P(r, )ϕ ϕ ϑ Obr.2: Elementární elektrický dipól První část Kirchhoffova řešení 709H708H(9.6)v diferenciálním tvaru je r e dzIdA jkr z − = π μ 4 (9. Huygensova zdroje)