Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 90 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Toto rozložení proudové hustoty dosazujeme pak objemového integrálu 706H705H(9.9) ( ) jkr e kr j kr kdzIdH − ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ += 2 2 1 sin 4 1 ϑ π ϕ (9.6) plošný integrál neuplatní.7) Intenzitu elektrického magnetického pole vypočteme rovnic 710H709H(3.28) 711H710H(3.2).dz J. moment dipólu. elementárních zdrojů: nekonečně krátkého proudového elementu (elementárního elektrického dipólu) nekonečně malé ozářené plošky (tzv. 9.6). Je-li zdrojem vlnění proud, musíme nejprve znát rozložení proudové hustoty prostoru (tvar polohu vodičů antény proud nich).6)v diferenciálním tvaru je r e dzIdA jkr z − = π μ 4 (9.dV tzv. a) Elementární elektrický dipól Vyšetříme elektromagnetické vlnění buzené elementárním elektrickým dipólem, který leží počátku souřadnic, směr osy délku (708H707HObr. dalšímu výpočtu použijeme pak plošný integrál 707H706H(9.2: Elementární elektrický dipól První část Kirchhoffova řešení 709H708H(9.11) . otevřené ústí vlnovodu), potřebujeme znát rozložení potenciálu A(S) (x,y,z) této ploše. I z x y r P(r, )ϕ ϕ ϑ Obr.8) ( ) jkr r e krkr j k dzI dE − ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ + − = 23 3 1 cos 2 4 1 ϑ ωπε (9. Proud nenulovou složku pouze proto vektorový potenciál jen složku .10) 0=== rdHdHdE (9. Je-li zdrojem vlnění ozářená plocha (např. V některých technických úlohách lze výpočty zjednodušit, když předem vypočítáme intenzity polí tzv.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně 9.2 Záření elementárních zdrojů Z předchozího výkladu zřejmý postup výpočtu vyzařování skutečných zdrojů vlnění.29) úpravě dostaneme vzorce ( ) jkr e kr j krkr j k dzI dE − ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ++ − = 23 3 1 sin 4 1 ϑ ωπεϑ (9. Dipólem protéká proud a součin I. Skutečné zdroje (antény) pak považujeme buď soubory elementárních dipólů (lineární antény) nebo soubory Huygensových zdrojů (plošné antény). Huygensova zdroje). 9