Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
. Vlnu popisuje Hertzův vektor magnetického typu m
, pro který musí být na
stěnách vlnovodu splněna podmínka 685H684H(8.sin..
Výsledek 684H683H(8.20) dostaneme
( ]
( ]yCyCxCxC
y
T
yCyCxCxC
x
T
m
m
ηηξξη
ηηξξξ
sin.26)
z
y
z
x
ey
b
n
x
a
m
b
n
konstE
ey
b
n
x
a
m
a
m
konstE
γ
γ
πππ
πππ
−
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
. Derivováním rovnice 686H685H(8.
a) transverzálně elektrická vlna (TE)
má vektor intenzity elektrického pole pouze příčném řezu vlnovodem (nemá podélnou
složku), zatímco vektor intenzity elektrického pole složky příčném podélném
směru.cos..22).
Dosazením podmínek 689H688H(8..cos.sin.29a-d)dostaneme tomto případě stejný vztah 688H687H(8. Pak nejnižším videm transverzálně
magnetické vlny TMm,n vid TM11 Připomeňme ještě, propustném pásmu vlnovodu
(f fkrit) konstanta šíření vlny podélném směru .12) dále vlnovou délku fázovou rychlost vlny vlnovodu známých rozměrů při
zadaném kmitočtu.
4321
1
4321
1
−+=
∂
∂
+−=
∂
∂
(8.25)
který nám umožní vypočítat konkrétní hodnoty kritického kmitočtu dosazením vztahu
683H682H(8.
cos.25) pro konstantu a
tím stejnou závislost fázové rychlosti vlnové délky kmitočtu jako vlny TM.sin.29a-d)
Z výsledku 687H686H(8.30) rovnice 690H689H(8.
(8.cos. Tak získáme vztahy
ze
ey
b
n
x
a
m
KTT γππ −
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
==Π .sin.sin.sin.Elektromagnetické vlny, antény vedení 83
22
22
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=+=Γ
b
n
a
m ππ
ηξ (8...27a,b)
Je zřejmé, ani jedno vidových čísel nesmí být rovno nule (pro nebo
n jsou podobně při 0). (8.sin.24) dává možnost vyjádřit Hertzův vektor e
a nakonec složky intenzity
pole vlnovodu.28a,b)
Podmínky nulových hodnot derivací stěnách vlnovodu můžeme vyjádřit pomocí
vztahů
( )
( )
bnnyby
Cy
ammaax
Cx
πηπη
πξπξ
===
===
===
===
000sin0
000sin0
3
1
(8.20) dostaneme vztah
.cos.cos
