Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
23a-d) rovnice
682H681H(8.sin. Různým hodnotám vidových čísel odpovídají různá
rozložení elektromagnetického pole příčné rovině vlnovodu.20)
Hodnoty separačních konstant stejně jako integrační konstanty C4
musíme určit okrajových podmínek stěnách vlnovodu..sin.19).sin.21) rovnice 679H678H(8. některých situacích např..cos.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
( ]yCyCxCxCyxT ηηξξ cos.sin.C3 závisí výkonu dodávaném zdrojem vlnovodu.20) postupně pro všechny stěny vlnovodu:
( )
( )
bnnyby
Cy
ammaax
Cx
πηπη
πξπξ
===
===
===
===
000sin0
000sin0
4
2
(8.
a) transverzálně magnetická vlna (TM)
je charakterizována tím, vektor intenzity magnetického pole leží příčném řezu
vlnovodem (nemá podélnou složku), zatímco vektor intenzity elektrického pole složky
v příčném podélném směru. vidová čísla.
Veličiny jsou tzv. Protože tato čísla mohou
nabývat nekonečně mnoha (celočíselných) hodnot, existuje stejný počet způsobů rozložení
pole (vidů), které splňují okrajovou podmínku . Takové
struktury pole pak označují jako hybridní vidy. Protože vlnu popisuje Hertzův vektor elektrického typu
Π e
, dosadíme podmínku 678H677H(8.21)
pro vlnu transverzálně elektrickou (TE) Pro vlnu transverzálně magnetickou (TM) pak musí
být splněna podmínka
01
=
∂
∂
n
T m
(8.20) dostaneme vztah pro rozložení pole vlny (TM)
v příčném řezu vlnovodem
( ⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
= y
b
n
x
a
m
KyxT .
Ve vlnovodu možno splnit podmínky pro vlnu (tm) samostatně obě vlny tak
mohou existovat nezávisle.,1
ππ
(8.24)
Zdrojová konstanta C1. Tak dostaneme výraz
.
Konstantu nyní již snadno vyjádříme dosazením podmínek 681H680H(8.
Budeme nyní postupně sledovat podmínky pro existenci základních typů vln vlnovodu.23a-d)
Dosazením těchto výsledků rovnice 680H679H(8., 43211 ++= (8.
Okrajové podmínky pro tečnou složku intenzity elektrického pole Etec pro
normálovou složku intenzity magnetického pole Hnorm možno upravit přímo na
podmínky pro funkci T1(x,y) Pak stěnách vlnovodu musí být splněny podmínky
01 =e
T (8.22)
obsahující derivaci podle normály, která směřuje ven vlnovodu. světlovodech, možno pro
některé vidy splnit podmínky jen když současně existují obě vlny (TE TM)
