Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 83 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
17) roven konstantě ( ) ( ) ( ) ( ) 2 2 2 2 , −= ∇ −= ∇ yY yY xX xX (8.18) jsou opět diferenciálním rovnicemi druhého řádu, jejichž řešení však nyní vyjádříme kombinací goniometrických funkcí 677H676H(4. Další zkoumání zaměříme zjištění vlastností vlny příčném řezu obdélníkového vlnovodu. Pro získání hledaných výsledků nejprve nutno dokončit separaci vlnové rovnice 669H668H(8.19) Rovnice 676H675H(8. 8. Jeho umístění souřadném systému označení stran patrné 672H671HObr.) zvlášť.8a,b) pro příčný řez vlnovodem hledat ve tvaru součinu funkce X(x) závislé pouze souřadnici funkce Y(y), která závisí jen na souřadnici bodu zvoleného příčném řezu vlnovodem.4 Pole příčném řezu obdélníkovým vlnovodem Dosud získané výsledky pro šíření vlny podél osy vlnovodu nezávisí tvaru příčného řezu vlnovodem jsou platné pro libovolný homogenní vlnovod.Elektromagnetické vlny, antény vedení 81 8.8a,b) pro obecný průřez vlnovodu neexistuje, musíme hledat řešení pro každý tvar příčného řezu (obdélníkový, kruhový apod.8: Obdélníkový vlnovod Můžeme předpokládat, rozložení pole směru nebude záviset rozložení pole ve směru Pak můžeme řešení vlnové rovnice 673H672H(8.8a,b), která popisuje poměry příčném řezu, vystupuje funkce T1(u,v) která přímo svázána tvarem vlnovodu. x y z a b Obr.6) dostaneme rovnici ( ) ( ) ( ) ( ) 02 22 =Γ+ ∇ + ∇ yY yY xX xX (8. 8.18) které jsou konstantou vázány vztahem 222 ηξ +=Γ (8.17) Protože funkce X(x) Y(y) jsou nezávislé, musí být každý členů 675H674H(8. . rovnici 670H669H(8. Pak úpravou obdobnou 674H673H(8.8.6), protože vlna směrech y nešíří, ale příčném řezu vlnovodem stojaté vlnění. Protože analytické řešení vlnové rovnice 671H670H(8.8a,b)