Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 74 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
10 Jeho osa totožná osou kartézské soustavy, poloměr je Válec ozařován rovinnou vlnou, která přichází zprava (šíří směrem jen složku Protože všech řezech rovnoběžných rovinou situace stejná, řešíme úlohu jako dvojrozměrnou.. primární) vlny je 0,. Řez válcem nakreslen 636H635HObr. 7.46) Integrační konstanty určíme okrajové podmínky: tečná složka výsledné intenzity pole povrchu válce musí být nulová.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně Matematické vyjádření sekundárního vlnění nalezne řešením homogenní vlnové rovnice. 7.10: Difrakce válci Intenzita pole ozařující (tj. Její hodnotu však neznáme. Velikost sekundárního vlnění určí požadavku, aby výsledná intenzita pole na povrchu tělesa (součet primární sekundární vlny) splňovala okrajovou podmínku. O indukovaných proudech nevíme nyní nic, ale sekundární vlnění musí vyhovovat vlnové rovnici 022 =+∇ sekzsekz EkE (7. = ∂ ∂ = + z E eEE primzjkz oprimz (7.43a,b) Tato vlna budí povrchu válce proudy, které jsou zdrojem sekundárního vlnění.44) Rozepíšeme operátor ∇2 pro válcovou souřadnou soustavu, položíme ∂/∂z a získanou rovnici rovnici řešíme separací proměnných (viz část 637H636H4. Musíme tudíž připustit řešení pro všechna možná tedy výsledek tvaru nekonečné řady ( ) ( )∑ ∞ = = 0 2 cos. 2 = (7. H E Π x y a y z Obr.2). Obecný integrál tvar ( ) ( )ϕmkrHAE msekz cos.45) v němž separační konstanta, integrační konstanta Hm (2) (kr) Hankelova funkce m-tého řádu druhého druhu argumentu (kr) Protože každé otočce směru ϕ se hodnoty intenzity pole opakují, musí být konstanta číslo celé. m mmsekz mkrHAE (7.. Postup řešení ukážeme nekonečně dlouhém, dokonale vodivém kruhovém válci.47) . Protože složka tečná, musí být 0=+ sekzprimz pro (7