Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 69 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
7. Všimněme ještě postupu výpočtu intenzity pole uvnitř prostředí řezu .32) tak umožňuje transformovat činitel odrazu jiného místa stejném prostředí. pro tyto výpočty možno výhodou použít Smithův diagram.31a,b) jejichž poměr xkj Cxjk C xjk C x x x e eE eE E E 2 2 2 2 . Situace 612H611HObr.4.2 (7. Může představit situaci takovou, jaká skutečně je, nebo může domnívat, vlna odráží rovině Protože zná vztah 618H617H(5. Činitel odrazu možno vyjádřit také pomocí činitele odrazu místě transformací zátěži“ opačným znaménkem vzdálenosti od rozhraní 616H615H(7. −+ == ssrr (7.4 obdobou situaci třech kaskádně spojených vedeních podle 613H612HObr. označeném obrázcích. Při řešení vypočítáme nejprve činitele odrazu )ρC jeho hodnotu pak transformujeme úsekem Zo2 bodu Vypočtená impedance umožní určení hodnoty činitele odrazu bodě který odpovídá ozářenému povrchu rozhraní na 614H613HObr. .32) . 7.32) Pokud tento pozorovatel nemá přehled skutečné situaci, pak měřením nepozná, kde odraz vzniká. − − === r s r s (7.Elektromagnetické vlny, antény vedení 67 Smithova diagramu.5 A D d ZZo1 Zo2 o3 Zo3 x X Obr. této rovině sice žádná vlna neodráží (nemění zde charakteristická impedance), ale existuje zde přímá odražená vlna intenzitami xjk Cx xjk Cx eEEeEE 22 . Z předchozího vyplývá ještě jedna představa jevech vrstevnatém prostředí. 7. .,.4 Charakteristické impedance jednotlivých úseků příslušné fázové konstanty jsou iiiZ εμ=0 , iii μεωα Intenzity odpovídají napětí proudu vedení. Tento postup také dává názornější představu poměrech soustavě vrstev. 7. Pozorovatel místě může změřit intenzity xE r a xE s a vypočítat činitel odrazu pomocí vztahu 617H616H(7.32) je činitelem odrazu vlny místě Rovnice 615H614H(7.5: Náhradní obvod vrstevnatého prostředí obrázku 7.33) .26) mezi činitelem odrazu a impedancí stejném místě, musí být tomto případě přesvědčen, rovinou směrem doprava existuje neomezené homogenní prostředí takovou charakteristickou impedancí Zox , aby platilo x x oox ZZ ρ ρ − + = 1 1