Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
.
2312
2312
22
ττ
ρρ −
+
= (7.
0
0
.
2312
2312
22
ττ
ρρ −+
+
= (7.
1
.
Připomeňme ještě, při kolmém dopadu kolmo polarizované vlny jediné rozhraní
(za ním nesmí existovat odražená vlna!) platí pro činitele odrazu prostupu následující
vztahy
0201
02
0102
0102 .Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
B
B
A
A
E
E
E
E
s
r
s
r
. Poměr
intenzit polí
r s
E celkový činitel prostupu.24)
dkj
CB eEE 2
. Zřejmě platí
dkj
CB eEE 2
.
V soustavě planparalelních vrstev jde kaskádní řazení jednotlivých rozhraní vrstev.
1
1
.30)
Uvedená metoda řešení poměrů vrstevnatých prostředích výhodná složitějších
případech, kdy zkoumáme šíření vln soustavě složené většího počtu vrstev výsledné
vztahy maticovém tvaru možno snadno získat řazením členů odpovídajících dílčím
vrstvám.
. Jednoduché úlohy lze řešit základě analogie vedením numericky pomocí
.
. +
=
rr
(7.
Výslednou rovnici sestavíme součinů příslušných matic.
..28)
D
djkdjk
A E
ee
E
rs
.2
1,
ZZ
Z
ZZ
ZZ
+
=+=
+
−
= ρτρ (7.26)
kde vlnové číslo druhém prostředí.
1
1
. 7.27)
Ve výsledku předpokládáme, třetím prostředí jen postupná vlna. Kdyby tomu
tak nebylo, objeví poslední sloupcové matici intenzita odražené vlny
s
ED Možnost
rozšíření úvahy libovolný počet vrstev zřejmá.
Rozepsáním 611H610H(7. Pro situaci 610H609HObr.
1
23
23
2312
12
12
2
2
D
djk
djk
A
A E
e
e
E
E
r
s
r
ρ
ρ
τρ
ρ
τ
(7.25)
a proto
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−
+
C
C
djk
djk
B
B
E
E
e
e
E
E
s
r
s
r
.
1
12
12
12 ρ
ρ
τ
(7. −
=
ss
(7.4 platí:
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−
+
0
.23)
Tím jsme podstatně zjednodušili matematický popis poměrů prvním rozhraní přejdeme
k šíření vlny druhém prostředí.
0
0
2
2
(7. Obě veličiny lze vypočítat posledních
rovnic.29)
Poměr
r r
E udává skutečnou hodnotu činitele odrazu rozhraní 1-2.
1
1
.27) dostaneme:
D
djkdjk
A E
ee
E
rr
.
. Zde jsou dvě proti sobě šířící postupné vlny
