Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 68 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Zřejmě platí dkj CB eEE 2 . − = ss (7. 2312 2312 22 ττ ρρ − + = (7. + = rr (7.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ =⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ B B A A E E E E s r s r . Kdyby tomu tak nebylo, objeví poslední sloupcové matici intenzita odražené vlny s ED Možnost rozšíření úvahy libovolný počet vrstev zřejmá.. Výslednou rovnici sestavíme součinů příslušných matic. 1 1 .2 1, ZZ Z ZZ ZZ + =+= + − = ρτρ (7. Jednoduché úlohy lze řešit základě analogie vedením numericky pomocí .24) dkj CB eEE 2 . Připomeňme ještě, při kolmém dopadu kolmo polarizované vlny jediné rozhraní (za ním nesmí existovat odražená vlna!) platí pro činitele odrazu prostupu následující vztahy 0201 02 0102 0102 . 0 0 .26) kde vlnové číslo druhém prostředí. 1 . Rozepsáním 611H610H(7.29) Poměr r r E udává skutečnou hodnotu činitele odrazu rozhraní 1-2.27) Ve výsledku předpokládáme, třetím prostředí jen postupná vlna. Obě veličiny lze vypočítat posledních rovnic. Poměr intenzit polí r s E celkový činitel prostupu.28) D djkdjk A E ee E rs .4 platí: ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ =⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ − + 0 . 1 12 12 12 ρ ρ τ (7. Zde jsou dvě proti sobě šířící postupné vlny. 1 1 . . .30) Uvedená metoda řešení poměrů vrstevnatých prostředích výhodná složitějších případech, kdy zkoumáme šíření vln soustavě složené většího počtu vrstev výsledné vztahy maticovém tvaru možno snadno získat řazením členů odpovídajících dílčím vrstvám.27) dostaneme: D djkdjk A E ee E rr . Pro situaci 610H609HObr. . V soustavě planparalelních vrstev jde kaskádní řazení jednotlivých rozhraní vrstev. . 2312 2312 22 ττ ρρ −+ + = (7.23) Tím jsme podstatně zjednodušili matematický popis poměrů prvním rozhraní přejdeme k šíření vlny druhém prostředí.. 7. 1 1 . 1 23 23 2312 12 12 2 2 D djk djk A A E e e E E r s r ρ ρ τρ ρ τ (7. 0 0 2 2 (7.25) a proto ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ =⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ − + C C djk djk B B E E e e E E s r s r