Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Rozepsáním 611H610H(7.
1
1
. Obě veličiny lze vypočítat posledních
rovnic. Poměr
intenzit polí
r s
E celkový činitel prostupu.25)
a proto
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−
+
C
C
djk
djk
B
B
E
E
e
e
E
E
s
r
s
r
.
0
0
. +
=
rr
(7.
.
2312
2312
22
ττ
ρρ −
+
= (7.
V soustavě planparalelních vrstev jde kaskádní řazení jednotlivých rozhraní vrstev.
.2
1,
ZZ
Z
ZZ
ZZ
+
=+=
+
−
= ρτρ (7.27)
Ve výsledku předpokládáme, třetím prostředí jen postupná vlna.
1
1
.. 7..
0
0
2
2
(7. Jednoduché úlohy lze řešit základě analogie vedením numericky pomocí
.
1
23
23
2312
12
12
2
2
D
djk
djk
A
A E
e
e
E
E
r
s
r
ρ
ρ
τρ
ρ
τ
(7.
1
12
12
12 ρ
ρ
τ
(7.28)
D
djkdjk
A E
ee
E
rs
. −
=
ss
(7.
.29)
Poměr
r r
E udává skutečnou hodnotu činitele odrazu rozhraní 1-2.
Připomeňme ještě, při kolmém dopadu kolmo polarizované vlny jediné rozhraní
(za ním nesmí existovat odražená vlna!) platí pro činitele odrazu prostupu následující
vztahy
0201
02
0102
0102 .
1
1
.4 platí:
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−
+
0
.
Výslednou rovnici sestavíme součinů příslušných matic.24)
dkj
CB eEE 2
.30)
Uvedená metoda řešení poměrů vrstevnatých prostředích výhodná složitějších
případech, kdy zkoumáme šíření vln soustavě složené většího počtu vrstev výsledné
vztahy maticovém tvaru možno snadno získat řazením členů odpovídajících dílčím
vrstvám. Pro situaci 610H609HObr. Kdyby tomu
tak nebylo, objeví poslední sloupcové matici intenzita odražené vlny
s
ED Možnost
rozšíření úvahy libovolný počet vrstev zřejmá.
. Zde jsou dvě proti sobě šířící postupné vlny.
2312
2312
22
ττ
ρρ −+
+
= (7.23)
Tím jsme podstatně zjednodušili matematický popis poměrů prvním rozhraní přejdeme
k šíření vlny druhém prostředí. Zřejmě platí
dkj
CB eEE 2
.27) dostaneme:
D
djkdjk
A E
ee
E
rr
.
1
.26)
kde vlnové číslo druhém prostředí.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
B
B
A
A
E
E
E
E
s
r
s
r
