Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
60.,coscos.11)
Vztah mezi komplexními amplitudami vektorů intenzit pole určují Fresnelovi činitelé
odrazu (ρ) vniku (τ) kteří jsou definováni poměry
ρτρ +=== 2
0
1
oE
E
E
E
(7.ˆˆ orokkr j−== zavedená vztahem 602H601H(3.
sincos.cos.12a,b)
Hodnoty činitelů odrazu vniku lze vypočítat, známe-li konstanty obou
prostředí, úhel dopadu kmitočet polarizaci dopadající vlny.Elektromagnetické vlny, antény vedení 63
Při kolmé polarizaci (598H597HObr.16)
Připomeňme, komplexní permitivita γλεεεε .cos.17)
orkork
orkork
ψεψε
ψεψε
ρ
2
2
//
sincos.
cos.
cos.15)
užitečné vzorce, které obsahují jen komplexní permitivitu prostředí pod rozhraním úhel
dopadu vlny ψo
orko
orko
ψεψ
ψεψ
ρ
2
2
sincos
sincos
−+
−−
=⊥ (7. Oba činitelé jsou obecně čísla komplexní při odrazu vniku vln obě nové vlny
liší vlny dopadající amplitudou fází.
−+
−−
= (7. ψψψ HBHHHHHAH tečtečtečteč =−=+= (7.13)
221
221
//
cos.cos..13) 600H599H(7.
ψψ
ψψ
ρ
ZZ
ZZ
o
o
+
−
= (7. (7.3b) jsou navzájem rovnoběžné tečné rozhraní vektory
intenzity elektrického pole dopadající, odražené vnikající vlny, vektory intenzity
magnetického pole leží rovině dopadu, ale jejich směry jsou různé.10)
( 22110010 cos.18)
.15)
kde jsou hodnoty indexu lomu vln uvažovaných prostředích
2,12,1
ˆ rkn (7.
212
212
cos. Podmínky rovnosti
tečných složek výsledných intenzit pole rozhraní pak možno popsat vztahy
21 )(,)( EBEEEAE tečoteč =+= (7. 7.14)
Ve vzorcích 599H598H(7.sin.cos.
Úhel odrazu roven úhlu dopadu úhel vniku vlny druhého prostředí je
s úhlem dopadu vázán Snellovým zákonem 601H600H(7.
ψψ
ψψ
ρ
ZZ
ZZ
o
o
+
−
=⊥ (7.14) jsou hodnoty charakteristických impedancí obou
prostředí.18)
zahrnuje vliv vodivosti prostředí .5) který lze také vyjádřit tvaru
2201 sin.
Jsou-li obě prostředí dielektriky (μ1 dopadající vlna šíří volným
prostorem (ε1 εo) dostaneme vyloučení úhlu vniku dosazením vztahu 603H602H(7
