Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 65 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
15) kde jsou hodnoty indexu lomu vln uvažovaných prostředích 2,12,1 ˆ rkn (7.3b) jsou navzájem rovnoběžné tečné rozhraní vektory intenzity elektrického pole dopadající, odražené vnikající vlny, vektory intenzity magnetického pole leží rovině dopadu, ale jejich směry jsou různé. Oba činitelé jsou obecně čísla komplexní při odrazu vniku vln obě nové vlny liší vlny dopadající amplitudou fází.cos.11) Vztah mezi komplexními amplitudami vektorů intenzit pole určují Fresnelovi činitelé odrazu (ρ) vniku (τ) kteří jsou definováni poměry ρτρ +=== 2 0 1 oE E E E (7.16) Připomeňme, komplexní permitivita γλεεεε . Podmínky rovnosti tečných složek výsledných intenzit pole rozhraní pak možno popsat vztahy 21 )(,)( EBEEEAE tečoteč =+= (7. cos.5) který lze také vyjádřit tvaru 2201 sin. 7.12a,b) Hodnoty činitelů odrazu vniku lze vypočítat, známe-li konstanty obou prostředí, úhel dopadu kmitočet polarizaci dopadající vlny.ˆˆ orokkr j−== zavedená vztahem 602H601H(3.18) . ψψψ HBHHHHHAH tečtečtečteč =−=+= (7.60.14) jsou hodnoty charakteristických impedancí obou prostředí.13) 221 221 // cos..cos. Jsou-li obě prostředí dielektriky (μ1 dopadající vlna šíří volným prostorem (ε1 εo) dostaneme vyloučení úhlu vniku dosazením vztahu 603H602H(7. ψψ ψψ ρ ZZ ZZ o o + − = (7.sin.cos.18) zahrnuje vliv vodivosti prostředí .,coscos. Úhel odrazu roven úhlu dopadu úhel vniku vlny druhého prostředí je s úhlem dopadu vázán Snellovým zákonem 601H600H(7.14) Ve vzorcích 599H598H(7.10) ( 22110010 cos.cos. −+ −− = (7. (7. 212 212 cos.17) orkork orkork ψεψε ψεψε ρ 2 2 // sincos.Elektromagnetické vlny, antény vedení 63 Při kolmé polarizaci (598H597HObr. cos.13) 600H599H(7. sincos. ψψ ψψ ρ ZZ ZZ o o + − =⊥ (7.15) užitečné vzorce, které obsahují jen komplexní permitivitu prostředí pod rozhraním úhel dopadu vlny ψo orko orko ψεψ ψεψ ρ 2 2 sincos sincos −+ −− =⊥ (7