Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Polarizaci vln při odrazu vln rovinného rozhraní dvou prostředí můžeme určit podle
orientace vektoru intenzity elektrického pole dopadající vlny vzhledem rovině dopadu.3a) jsou všechny vektory intenzity magnetického
pole rovnoběžné tečné rovině rozhraní, vektory intenzity elektrického pole leží
v rovině dopadu, jejich směry jsou však různé. 7.sin .,coscos. 7. Pro tečné složky intenzit pole rozhraní pak
platí vztahy
21 )(,)( HBHHHAH tečoteč =+= (7.60.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
Rovina rozhraní rovinou oddělující obě prostředí .
Každý bod roviny rozhraní musíme považovat dva body nekonečně blízké.
( )BHAHBEAE tečtečtečteč (7.7a,b)
Při rovnoběžné polarizaci (597H596HObr.
Na rovině rozhraní jsou rovny tečné složky (výsledné) intenzity elektrického i
magnetického pole.9)
.5)
kde 1k
)
a 2k
)
jsou konstanty šíření (vlnová čísla) vln uvažovaných prostředích
2,12,12,1 .6)
Vodivost zahrnuta komplexní hodnotě permitivity γλεεεε .
V každém bodě roviny rozhraní pak jsou dvě různé intenzity pole (H0 H1) bodě a
E2 (H2) bodě . technické
literatuře stejném smyslu (ale méně přesně) užívají termíny vertikální polarizace
(= rovnoběžná) horizontální polarizace kolmá), odpovídající obvyklému odrazu na
rozhraní země vzduch.
Rovina dopadu rovinou kolmou rovinu rozhraní rovnoběžná směrem šíření
dopadající vlny .3b) vektor rovinu dopadu kolmý.sink (7. 7.
Vlna rovnoběžně polarizovaná (594H593HObr.. ψψψ EBEEEEEAE tečtečtečteč =−=+= (7.18) Jsou-li obě prostředí dielektriky (μ1 možno
konstanty šíření k1,2 nahradit hodnotami indexů lomu 2,12,1 .
2
rrk με
λ
π
= (7.
Při odrazu vniku vlny intenzitou pole jednom prostředí (bod součet
intenzity dopadající odražené vlny (E1 E2) druhém prostředí (bod pouze
intenzita pole vnikající vlny .8)
( 22110010 cos. Jeden
z nich (bod leží prostředí druhý (bod druhém prostředí .3a) vektor rovnoběžný rovinou dopadu, vlna
kolmo polarizovaná (595H594HObr.
Směry šíření vln obou prostředích jsou určeny dvěma podmínkami.ˆ. Úhel odrazu ,
který určuje směr šíření odražené vlny roven úhlu dopadu dopadající vlny
E0 Úhel vniku vlny vnikající druhého prostředí určen Snellovým
zákonem lomu
$ .ˆˆ orokkr j−==
zavedené vztahem 596H595H(3
