Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
7.Δr π/4 řešíme pro výšku nerovností ,
dostaneme tzv.16cos. Dopadající vlna šíří prostředím ,
γ1 směru dopadu rozhraní štěpí dvě nové vlny.4)
7. 7.3: Odraz vnik vlny rovinném rozhraní
Polarizace vln: rovnoběžná kolmá
. Jev lze zpravidla zanedbat, když
fázové rozdíly jsou menší než π/4 Abychom zjistili rozdíl drah obou paprsků, posuneme si
je pod sebe (592H591HObr.
Obr. Rayleighovo kritérium pro drsnost povrchu plochy odrazu
ψ
λ
ψ
π
cos.2 Odraz vln
V jednoduchém případě tvoří nehomogenitu rozlehlé rovinné rozhraní dvou prostředí
s různými parametry (593H592HObr.3)
Položíme-li rozdíl fází uvažovaných paprsků k. místě pozorování pak součet příspěvků
všech paprsků ohledem jejich fáze) liší hodnoty odpovídající stejným fázím všech
paprsků, které jsou typické pro odraz rovinném rozhraní.. Odražená vlna se
šíří směru zpět stejného prostředí její intenzity zde sčítají (vlna interferuje)
s vlnou dopadající.2: Dráhy paprsků odražených nerovného povrchu
Paprsky, které odráží prohlubních vykonají delší dráhu fázově zpozdí proti
paprskům odraženým vrcholech nerovností. 7. Vlna vnikající prostředím šíří směru .Elektromagnetické vlny, antény vedení 61
r/2Δ
hmax
ψ
Obr.3). 7.2
4
max ==
k
h (7.2 čárkovaně) vyznačeného pravoúhlého trojúhelníka vypočteme
dráhový rozdíl
ψcos.
2
h
r
=
Δ
(7
