Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Δr π/4 řešíme pro výšku nerovností ,
dostaneme tzv. 7. Odražená vlna se
šíří směru zpět stejného prostředí její intenzity zde sčítají (vlna interferuje)
s vlnou dopadající. 7.
2
h
r
=
Δ
(7.4)
7. Jev lze zpravidla zanedbat, když
fázové rozdíly jsou menší než π/4 Abychom zjistili rozdíl drah obou paprsků, posuneme si
je pod sebe (592H591HObr.3).2
4
max ==
k
h (7.. 7.Elektromagnetické vlny, antény vedení 61
r/2Δ
hmax
ψ
Obr.16cos.
Obr.3)
Položíme-li rozdíl fází uvažovaných paprsků k.3: Odraz vnik vlny rovinném rozhraní
Polarizace vln: rovnoběžná kolmá
. Dopadající vlna šíří prostředím ,
γ1 směru dopadu rozhraní štěpí dvě nové vlny. Rayleighovo kritérium pro drsnost povrchu plochy odrazu
ψ
λ
ψ
π
cos.2 čárkovaně) vyznačeného pravoúhlého trojúhelníka vypočteme
dráhový rozdíl
ψcos. Vlna vnikající prostředím šíří směru . místě pozorování pak součet příspěvků
všech paprsků ohledem jejich fáze) liší hodnoty odpovídající stejným fázím všech
paprsků, které jsou typické pro odraz rovinném rozhraní. 7.2: Dráhy paprsků odražených nerovného povrchu
Paprsky, které odráží prohlubních vykonají delší dráhu fázově zpozdí proti
paprskům odraženým vrcholech nerovností.2 Odraz vln
V jednoduchém případě tvoří nehomogenitu rozlehlé rovinné rozhraní dvou prostředí
s různými parametry (593H592HObr
