Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
3: Odraz vnik vlny rovinném rozhraní
Polarizace vln: rovnoběžná kolmá
. 7.2 čárkovaně) vyznačeného pravoúhlého trojúhelníka vypočteme
dráhový rozdíl
ψcos. 7. Rayleighovo kritérium pro drsnost povrchu plochy odrazu
ψ
λ
ψ
π
cos.2
4
max ==
k
h (7. 7.16cos.4)
7.Δr π/4 řešíme pro výšku nerovností ,
dostaneme tzv.Elektromagnetické vlny, antény vedení 61
r/2Δ
hmax
ψ
Obr.. Jev lze zpravidla zanedbat, když
fázové rozdíly jsou menší než π/4 Abychom zjistili rozdíl drah obou paprsků, posuneme si
je pod sebe (592H591HObr.3)
Položíme-li rozdíl fází uvažovaných paprsků k.2 Odraz vln
V jednoduchém případě tvoří nehomogenitu rozlehlé rovinné rozhraní dvou prostředí
s různými parametry (593H592HObr.
Obr.2: Dráhy paprsků odražených nerovného povrchu
Paprsky, které odráží prohlubních vykonají delší dráhu fázově zpozdí proti
paprskům odraženým vrcholech nerovností. Dopadající vlna šíří prostředím ,
γ1 směru dopadu rozhraní štěpí dvě nové vlny. Odražená vlna se
šíří směru zpět stejného prostředí její intenzity zde sčítají (vlna interferuje)
s vlnou dopadající.3).
2
h
r
=
Δ
(7. 7. Vlna vnikající prostředím šíří směru . místě pozorování pak součet příspěvků
všech paprsků ohledem jejich fáze) liší hodnoty odpovídající stejným fázím všech
paprsků, které jsou typické pro odraz rovinném rozhraní
