Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Pro řešený příklad dostaneme
ρ 0,227. když tento graficko-numerický postup nemůže, vzhledem omezené přesnosti
odečítání diagramu, soutěžit přesností dosahovanou při počítačovém řešení, její názornost
je řadě situací neocenitelná. Decibelový údaj proto
nutno dělit číslem 8.
Příklad 5. Při výpočtu součinu
2β. 5.5 poměr l/λv 4,6/4 =
= 1,15 0,15 Otočením spojnice bodu směrem „ke zdroji“ bude spojnice bodu P´
se středem diagramu hodnotě (l/λ)p (l/λ)k l/λv 0,217.l 2.1a
Práce Smithovým diagramem usnadňuje řešení transformace impedance vedení,
především však názorně ukazuje postup důsledky prováděné transformace.14: příkladu 5.λo 0,8.l nutno dosazovat hodnotu měrného útlumu [m-1
].Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
zk
yk
K
P
,P
l/ 0,067λ
l/ 0,217λ
l/ zdrojiλ
l/ 0,15λ
Obr.686. Smithově diagramu
prochází spojnice bodu středem diagramu stupnicí l/λ hodnotě
(l/λ)k 0,067.1: Transformace impedance vedení
Vedení charakteristickou impedanci Zov 300 činitel zkrácení 0,8 a
měrný útlum 0,0868 dB/m Vedení délku 4,6 při kmitočtu MHz je
zakončeno impedancí (210 75) .l
= 0,912 získáme bod kterém
se protínají kružnice =1,44 0,252 Pak impedance vstupu vedení bude
Zp (432,6 75,5) . Délka vlny vedení =ξ.13: Převod impedance admitanci
Obr. Tato skutečnost
ještě více vynikne při návrhu přizpůsobovacích obvodů, kterým budeme zabývat další
kapitole. Pak 2β.
Vypočtěte:
a) impedanci vstupu vedení
Normováním impedance zátěže dostaneme 0,7+j0,25. 5.4,6/8,686 0,092 Vzdálenost bodu
P´ středu diagramu změníme poměru e-2β.
b) činitel odrazu poměr stojatých vln místě zátěže
Modul činitele odrazu místě zátěže roven poměru vzdálenosti bodu středu
diagramu poloměru diagramu, argument určen úhlem mezi polopřímkou kmiten
napětí spojnicí bodu středem diagramu.exp(j132o
) (-0,152 0,169) Poměr stojatých vln místě zátěže
σ 1,59.0,08686
