Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
.42)
Součiny exponentech ještě upravíme tvar
2222
2121
1
rkrkrkrk
rk αααα
α −++= (4.40)
V následujícím rozboru budeme nejprve předpokládat, amplitudy obou vlny jsou
stejně velké fázový posuv mezi intenzitami nulový
ooo EEE (4. obě vlny mají různý směr šíření
Uvažujme dvě koherentní rovinné vlny, které šíří prostorem různými směry .
Vlastnosti výsledného vlnění chceme pozorovat směru určeném vektorem (459H459HObr. Výsledný směr intenzity
pole prostoru závisí poměru pravoúhlých složek výsledného vlnění.43)
. kkkk (4.,cos.4). 4. Podmínkou vzniku lineárně polarizovaného
výsledného vlnění nulový fázový posuv mezi fázory dílčích vln. Při sčítání však
třeba respektovat fázový posuv intenzit dílčích polí. 4.41)
Pak součet obou vln určen vztahem
rjk
o
rjk
o eEeEE 21
. Smysl otáčení
vektoru (levotočivý nebo pravotočivý) posuzuje směru šíření vlny závisí fázovém
posuvu dílčích vln.
Při různé orientaci vektorů intenzity pole dílčích polí prostoru vznikne obecně
elipticky polarizovaná výsledná vlna koncový bod výsledného vektoru intenzity pole se
v prostoru pohybuje elipse ležící rovině kolmé směr šíření vlny. Když jsou vektory dílčích polí navzájem kolmé jejich fázový posuv je
roven ±π/2 vznikne kruhově polarizovaná vlna.
Jsou-li směry vektorů intenzity pole obou dílčích polí stejné, vektor intenzity pole
výsledné vlny týž směr výsledná vlna rovněž lineárně polarizovaná.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
intenzity obou dílčích polí jsou současně fázory (mohou být vzájemně fázově posunuty), je
třeba nejprve oba vektory rozložit vhodné složky prostoru kartézské soustavě do
směrů sečíst tyto složky ohledem jejich fázové posuvy výsledných složek
pak opět vyjádřit vektor intenzity výsledného pole.
2.
α1
α2
02k 01k
r
Obr.4: Šíření rovinných vln různými směry
Protože obě vlny mají stejný kmitočet šíří stejným prostředím, jsou moduly
vlnových vektorů k01 k02 stejně velké k01 k02 průměty obou vlnových vektorů do
směru jsou dány vztahem
202101 cos. 21
−−
+= (4
