Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
38)
( )
4.36)
a pro intenzitu elektrického pole tak dostaneme vztah
r
ZP
E o. Pro jednoduchost
budeme předpokládat, prostorem šíří jen dvě koherentní lineárně polarizované vlny.
Všimněme nyní dílčích situací. Činitel směrovosti všesměrového (izotropního) zdroje byl pro všechny směry
roven jedné. Vyjadřuje rozdělování dodané
energie zdrojem jednotlivých směrů.
.
1.4 Interference rovinných vln
V předchozích úvahách prostředím šířila vždy jen jedna vlna.37)
V bezeztrátovém prostředí charakteristická impedance prostředí určena
vztahem 457H457H(4.
Vlny, šířící prostorem, mohou lišit směrem šíření směry vektorů intenzity pole.
Obě vlny můžeme nahradit jedinou vlnou, která šíří stejným směrem. Tuto skutečnost možno respektovat
přidáním směrově závislého činitele D(ϕ,ϑ kterým násobí vyzářený výkon vzorci
458H458H(4. Protože
. situacích, kdy se
prostorem současně šíří více vln, dochází skládání vln interferenci..38)
Skutečné zdroje téměř nikdy nezáří stejně všech směrů intenzita pole různých
směrech různou amplitudu vlna není uniformní.
Předpoklad koherence vln zajišťuje jejich stejný kmitočet stálý fázový zdvih takové vlny
mohou vzniknout například odrazem rozhraní nebo při buzení několika zářičů jedním
generátorem. r
Z
E
SP
o
π=Π=Σ (4.
2
1
. Lineárně polarizovaná vlna pak prostoru stále stejný směr vektorů
intenzity pole.Elektromagnetické vlny, antény vedení 21
hustota výkonu, neseného kulovou vlnou, bude rovna E2
/2Zo Pak výkon procházející
kulovou plochou vzdálenosti opět musí být roven výkonu vyzářenému zářičem PΣ
2
2
4.
..60 Σ
= (4.39)
Veličina D(ϕ,ϑ činitel směrovosti zdroje vlnění.
4. obě vlny šíří stejným směrem. Výsledný
vektor intenzity pole získáme vektorovým součtem obou dílčích intenzit pole. Činitel směrovosti větší než jedna směrech, kam
zdroj záření soustřeďuje jeho velikost menší než jedna směrech, kam záření
potlačováno.16) Pak pro efektivní hodnotu intenzity elektrického pole Eef E/√2 dostaneme
vztah
4.30
r
r
ef
r
,DP
E
ε
μϑϕΣ
= (4.30
r
r
ef
r
P
E
ε
μΣ
= (4
