Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 23 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Předpoklad koherence vln zajišťuje jejich stejný kmitočet stálý fázový zdvih takové vlny mohou vzniknout například odrazem rozhraní nebo při buzení několika zářičů jedním generátorem. Pro jednoduchost budeme předpokládat, prostorem šíří jen dvě koherentní lineárně polarizované vlny. situacích, kdy se prostorem současně šíří více vln, dochází skládání vln interferenci. r Z E SP o π=Π=Σ (4. . Činitel směrovosti větší než jedna směrech, kam zdroj záření soustřeďuje jeho velikost menší než jedna směrech, kam záření potlačováno. Výsledný vektor intenzity pole získáme vektorovým součtem obou dílčích intenzit pole. Vlny, šířící prostorem, mohou lišit směrem šíření směry vektorů intenzity pole.4 Interference rovinných vln V předchozích úvahách prostředím šířila vždy jen jedna vlna.. obě vlny šíří stejným směrem. 1. Protože . Obě vlny můžeme nahradit jedinou vlnou, která šíří stejným směrem.30 r r ef r ,DP E ε μϑϕΣ = (4.38) ( ) 4.38) Skutečné zdroje téměř nikdy nezáří stejně všech směrů intenzita pole různých směrech různou amplitudu vlna není uniformní. Tuto skutečnost možno respektovat přidáním směrově závislého činitele D(ϕ,ϑ kterým násobí vyzářený výkon vzorci 458H458H(4. 2 1 .39) Veličina D(ϕ,ϑ činitel směrovosti zdroje vlnění.30 r r ef r P E ε μΣ = (4..37) V bezeztrátovém prostředí charakteristická impedance prostředí určena vztahem 457H457H(4. Činitel směrovosti všesměrového (izotropního) zdroje byl pro všechny směry roven jedné. 4.60 Σ = (4.16) Pak pro efektivní hodnotu intenzity elektrického pole Eef E/√2 dostaneme vztah 4. . Vyjadřuje rozdělování dodané energie zdrojem jednotlivých směrů.Elektromagnetické vlny, antény vedení 21 hustota výkonu, neseného kulovou vlnou, bude rovna E2 /2Zo Pak výkon procházející kulovou plochou vzdálenosti opět musí být roven výkonu vyzářenému zářičem PΣ 2 2 4. Lineárně polarizovaná vlna pak prostoru stále stejný směr vektorů intenzity pole.36) a pro intenzitu elektrického pole tak dostaneme vztah r ZP E o. Všimněme nyní dílčích situací