Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 25 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
42) dostaneme ( ) [ ]2/2/2/ 212121 . rkkj o erkkEE +− −= (4. • amplituda výsledné vlny periodicky mění vzdáleností určitém místě má hodnotu určenou kosinovým členem (4.Elektromagnetické vlny, antény vedení 23 a 2222 1212 2 rkrkrkrk rk αααα α −++= (4.46), nezávislou čase.46) Výsledná vlna tedy směru následující vlastnosti: • fáze vlny směru zpožďuje její změna popsána exponenciálním členem v 461H461H(4.44) Po dosazení 460H460H(4.5: Interference dvojice rovinných vln různými amplitudami . Opusťme nyní dříve přijatý předpoklad stejných amplitud dílčích vln jejich nulový fázový posuv. Další analýzou vztahu 462H462H(4.5). tomto obecném případě budou sčítat fázory dílčích vln vzniknou místa s maximální minimální amplitudou výsledného vlnění. Vzdálenost minim nebo maxim, délka vlny stojatého vlnění, je úměrná rozdílu vlnových čísel vln směru . směru tedy můžeme pozorovat stojaté vlnění, které vzniklo interferencí uvažované dvojice rovinných vln. Názorně tuto situaci ukazuje fázorový diagram (463H463HObr. E E1 E2 α = . maximu však bude amplituda výsledné vlny rovna součtu amplitud dílčích vln (vlny jsou fázi), minimu pak jejich rozdílu (dílčí vlny protifázi).46) bychom zjistili, že • směru symetrály směrům k01 k02 amplituda výsledné vlny se v tomto směru nemění výsledné vlnění charakter postupné vlny, šířící se v tomto směru fázovou rychlostí stejnou jako dílčí vlny • směru kolmém této symetrále fáze výsledné vlny stálá (směr je rovnoběžný vlnoplochami) amplituda vlny periodicky mění (neuniformní vlna) tak, vzdálenost sousedních minim nebo maxim polovinou délky vlny .r1 2 Obr. 4.2/cos.45) a jeho další úpravou pak výsledný vztah ( 2/ 21 21 . 4.2.46 Změna fáze úměrná střední hodnotě vlnových čísel vzdálenosti . rkkjrkkjrkkj o eeeEE −−−+− += (4