Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 20 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
cos.22) Abychom mohli snadněji řešit rovnici 438H438H(4.23) vlnové rovnice 440H440H(4.23) Po dosazení 439H439H(4. Ve směru vlna „šířit“ nemůže, protože při zvětšování úhlu musí hodnoty funkce Φ(ϕ opakovat celočíselných násobcích 2π.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně 022 =+∇ AkA (4. Integrační konstanty stanoví podle známého směru šíření. Postup odvození uveden v 441H441H[3]. případě, chceme popsat vlnu šířící ve směru použijeme lineární kombinaci Hankelových funkcí prvního druhého druhu argumentu ρ ( )ρρ nnn NxJH ±=2,1 (4.28).28) Konečné řešení vlnové rovnice 443H443H(4.24) Separační konstanta význam vlnového čísla směru . 22 ′+=Φ (4.25) kde separační konstanta musí být celým číslem.26) kde vlnové číslo uvažovaném prostředí. Řešení vlnové rovnice budeme hledat tvaru součinu tří funkcí, nichž každá závisí jen na jedné proměnné ( )zZrRAz ϕΦ= (4.27) Funkce R(r) pak tvar ( )22)2( 4 22)1( 4 hkrHChkrHCrR −′+−= (4. Dosazením předchozích výsledků substitucí přejde rovnice 442H442H(4.22), využijeme metody separace proměnných.25) a 446H446H(4.21) rozepíšeme pro válcové souřadnice dostaneme diferenciální rovnici druhého řádu třemi proměnnými 0 11 2 2 2 2 2 2 2 2 =++++ ϕ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ z z zzz A r Ak r A rr A z A (4.)( 11 ′+= − (4.26) nebo 447H447H(4.24) 445H445H(4.21) pro součinem dílčích řešení 444H444H(4.21) Operátor ∇2 v rovnici 437H437H(4.22) Besselovu diferenciální rovnici. Jejíž řešení možno vyjádřit lineární kombinací Besselových funkcí Jn(ρ) Neumannových funkcí Nn(ρ) řádu argumentu Protože radiálním směru se může vlna šířit nebo tomto směru může existovat stojaté vlnění, zde možný dvojí zápis výsledku.. Pak nutno zvolit řešení tvaru ( )ϕϕϕ nCnC sin.22) úpravě můžeme rozdělit členy závislé vždy jen jedné proměnné dílčí rovnice řešit samostatně. Ve směru připustíme možnost existence postupné vlny, které odpovídá řešení ve tvaru jhzjhz eCeCzZ . Pro situace, kdy radiálním směru vlna nešíří vhodné vyjádření lineární kombinací Besselových Neumannových funkcí tvaru ( )22 3 22 3 hkrNChkrJCrR −′+−= (4