Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 20 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
28).21) pro součinem dílčích řešení 444H444H(4.28) Konečné řešení vlnové rovnice 443H443H(4.27) Funkce R(r) pak tvar ( )22)2( 4 22)1( 4 hkrHChkrHCrR −′+−= (4.23) Po dosazení 439H439H(4.21) Operátor ∇2 v rovnici 437H437H(4.. Ve směru připustíme možnost existence postupné vlny, které odpovídá řešení ve tvaru jhzjhz eCeCzZ .22), využijeme metody separace proměnných.22) Abychom mohli snadněji řešit rovnici 438H438H(4. Ve směru vlna „šířit“ nemůže, protože při zvětšování úhlu musí hodnoty funkce Φ(ϕ opakovat celočíselných násobcích 2π. Pro situace, kdy radiálním směru vlna nešíří vhodné vyjádření lineární kombinací Besselových Neumannových funkcí tvaru ( )22 3 22 3 hkrNChkrJCrR −′+−= (4.24) 445H445H(4. Pak nutno zvolit řešení tvaru ( )ϕϕϕ nCnC sin. Postup odvození uveden v 441H441H[3].24) Separační konstanta význam vlnového čísla směru . Řešení vlnové rovnice budeme hledat tvaru součinu tří funkcí, nichž každá závisí jen na jedné proměnné ( )zZrRAz ϕΦ= (4.26) kde vlnové číslo uvažovaném prostředí.23) vlnové rovnice 440H440H(4.cos.22) Besselovu diferenciální rovnici.25) a 446H446H(4. Jejíž řešení možno vyjádřit lineární kombinací Besselových funkcí Jn(ρ) Neumannových funkcí Nn(ρ) řádu argumentu Protože radiálním směru se může vlna šířit nebo tomto směru může existovat stojaté vlnění, zde možný dvojí zápis výsledku.)( 11 ′+= − (4.21) rozepíšeme pro válcové souřadnice dostaneme diferenciální rovnici druhého řádu třemi proměnnými 0 11 2 2 2 2 2 2 2 2 =++++ ϕ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ z z zzz A r Ak r A rr A z A (4. 22 ′+=Φ (4.26) nebo 447H447H(4. případě, chceme popsat vlnu šířící ve směru použijeme lineární kombinaci Hankelových funkcí prvního druhého druhu argumentu ρ ( )ρρ nnn NxJH ±=2,1 (4. Integrační konstanty stanoví podle známého směru šíření.25) kde separační konstanta musí být celým číslem. Dosazením předchozích výsledků substitucí přejde rovnice 442H442H(4.22) úpravě můžeme rozdělit členy závislé vždy jen jedné proměnné dílčí rovnice řešit samostatně.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně 022 =+∇ AkA (4