Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 19 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Protože rozdíl fází kΔr obou situacích stejný, dostaneme dosazení Δr´ rkrkrk ′Δ′=′Δ=Δ= .19) Zde ( )ABzAByABxBA zzkyykxxk −+−+−=rk.r dosazujeme skalární součin k.r´. souměrné podle osy . − = (4.2) můžeme vyjádřit vztahem ( BAj eAEBE rk. Pak změnu vlny mezi body (434H434HObr.2 Šíření válcové vlny Zdrojem harmonické válcové vlny může být dlouhý přímý vodič, protékaný harmonickým proudem.18) Součin k. I(z) x y z r, ,z ϕ P( ) r Obr. V kartézské soustavě skalární součin vektorů roven součtu součinů odpovídajících složek vektorů. Pro řešení zvolíme válcovou souřadnou soustavu a vyzařující vodič umístíme osy jak ukazuje 435H435HObr. 4.Elektromagnetické vlny, antény vedení 17 Rovinná vlna šíří směru vyznačených vlnoplochách, které liší fází o k.cosα vyjadřuje průmět vektoru odchýleného směru možno jej chápat rovněž jako výsledek skalárního součinu vektorů Pak vlnový vektor velikost (i fázi) vlnového čísla směr shodný směrem šíření vlny. 4.3: Vyzařující vodič válcové soustavě Vektor proudové hustoty stejný směr jako vodič, kterým protéká proud I(z). (4. 4. Při výpočtech pak místo součinu k. .. Pak i vektorový potenciál bude mít jedinou nenulovou složku vektorová vlnová rovnice 436H436H(3. 4.Δr (radiánů), vzdálenost bodů rovna směru odchýleném směru šíření vlny úhel vzdálenost bodů stejných vlnoplochách větší rovna Δr´=Δr/cosα . (4.30) přejde skalární rovnici pro tuto složku .20) kde jsou složky vlnového vektoru jsou souřadnice bodu , kde zadána intenzita pole E(A). Vlnoplochami jsou pak válcové plochy konst..cos.3