Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 19 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
. 4.cos..2) můžeme vyjádřit vztahem ( BAj eAEBE rk.3: Vyzařující vodič válcové soustavě Vektor proudové hustoty stejný směr jako vodič, kterým protéká proud I(z).20) kde jsou složky vlnového vektoru jsou souřadnice bodu , kde zadána intenzita pole E(A). V kartézské soustavě skalární součin vektorů roven součtu součinů odpovídajících složek vektorů. Pak změnu vlny mezi body (434H434HObr. 4.Δr (radiánů), vzdálenost bodů rovna směru odchýleném směru šíření vlny úhel vzdálenost bodů stejných vlnoplochách větší rovna Δr´=Δr/cosα . Při výpočtech pak místo součinu k.30) přejde skalární rovnici pro tuto složku . 4.2 Šíření válcové vlny Zdrojem harmonické válcové vlny může být dlouhý přímý vodič, protékaný harmonickým proudem.19) Zde ( )ABzAByABxBA zzkyykxxk −+−+−=rk.. (4. Vlnoplochami jsou pak válcové plochy konst. (4.r dosazujeme skalární součin k. I(z) x y z r, ,z ϕ P( ) r Obr. 4.r´. Protože rozdíl fází kΔr obou situacích stejný, dostaneme dosazení Δr´ rkrkrk ′Δ′=′Δ=Δ= . Pro řešení zvolíme válcovou souřadnou soustavu a vyzařující vodič umístíme osy jak ukazuje 435H435HObr.Elektromagnetické vlny, antény vedení 17 Rovinná vlna šíří směru vyznačených vlnoplochách, které liší fází o k. − = (4.3.cosα vyjadřuje průmět vektoru odchýleného směru možno jej chápat rovněž jako výsledek skalárního součinu vektorů Pak vlnový vektor velikost (i fázi) vlnového čísla směr shodný směrem šíření vlny.18) Součin k. souměrné podle osy . Pak i vektorový potenciál bude mít jedinou nenulovou složku vektorová vlnová rovnice 436H436H(3