Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 19 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Protože rozdíl fází kΔr obou situacích stejný, dostaneme dosazení Δr´ rkrkrk ′Δ′=′Δ=Δ= ..Δr (radiánů), vzdálenost bodů rovna směru odchýleném směru šíření vlny úhel vzdálenost bodů stejných vlnoplochách větší rovna Δr´=Δr/cosα . − = (4. 4.cosα vyjadřuje průmět vektoru odchýleného směru možno jej chápat rovněž jako výsledek skalárního součinu vektorů Pak vlnový vektor velikost (i fázi) vlnového čísla směr shodný směrem šíření vlny. V kartézské soustavě skalární součin vektorů roven součtu součinů odpovídajících složek vektorů. Pak i vektorový potenciál bude mít jedinou nenulovou složku vektorová vlnová rovnice 436H436H(3.Elektromagnetické vlny, antény vedení 17 Rovinná vlna šíří směru vyznačených vlnoplochách, které liší fází o k. .3.30) přejde skalární rovnici pro tuto složku . (4. 4. Při výpočtech pak místo součinu k. Pro řešení zvolíme válcovou souřadnou soustavu a vyzařující vodič umístíme osy jak ukazuje 435H435HObr. 4. souměrné podle osy .. I(z) x y z r, ,z ϕ P( ) r Obr.r´.3: Vyzařující vodič válcové soustavě Vektor proudové hustoty stejný směr jako vodič, kterým protéká proud I(z).20) kde jsou složky vlnového vektoru jsou souřadnice bodu , kde zadána intenzita pole E(A).18) Součin k.2) můžeme vyjádřit vztahem ( BAj eAEBE rk.cos. 4. (4.r dosazujeme skalární součin k.19) Zde ( )ABzAByABxBA zzkyykxxk −+−+−=rk. Pak změnu vlny mezi body (434H434HObr. Vlnoplochami jsou pak válcové plochy konst.2 Šíření válcové vlny Zdrojem harmonické válcové vlny může být dlouhý přímý vodič, protékaný harmonickým proudem