Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
3. souměrné podle osy .Elektromagnetické vlny, antény vedení 17
Rovinná vlna šíří směru vyznačených vlnoplochách, které liší fází
o k.cosα vyjadřuje průmět vektoru odchýleného směru možno jej chápat
rovněž jako výsledek skalárního součinu vektorů Pak vlnový vektor velikost
(i fázi) vlnového čísla směr shodný směrem šíření vlny.2) můžeme vyjádřit vztahem
( BAj
eAEBE rk.19)
Zde
( )ABzAByABxBA zzkyykxxk −+−+−=rk. Pak změnu vlny mezi body (434H434HObr.30) přejde skalární rovnici pro tuto složku
. 4. (4.20)
kde jsou složky vlnového vektoru jsou souřadnice bodu ,
kde zadána intenzita pole E(A). −
= (4.
.Δr (radiánů), vzdálenost bodů rovna směru odchýleném směru šíření
vlny úhel vzdálenost bodů stejných vlnoplochách větší rovna Δr´=Δr/cosα .3: Vyzařující vodič válcové soustavě
Vektor proudové hustoty stejný směr jako vodič, kterým protéká proud I(z).
I(z)
x
y
z
r, ,z
ϕ
P( )
r
Obr. 4.2 Šíření válcové vlny
Zdrojem harmonické válcové vlny může být dlouhý přímý vodič, protékaný
harmonickým proudem. Pro řešení zvolíme válcovou souřadnou soustavu a
vyzařující vodič umístíme osy jak ukazuje 435H435HObr.. (4..cos. Pak
i vektorový potenciál bude mít jedinou nenulovou složku vektorová vlnová rovnice
436H436H(3. Při výpočtech pak místo
součinu k. 4. Vlnoplochami jsou pak válcové
plochy konst.r dosazujeme skalární součin k.18)
Součin k.r´.
V kartézské soustavě skalární součin vektorů roven součtu součinů odpovídajících
složek vektorů.
Protože rozdíl fází kΔr obou situacích stejný, dostaneme dosazení Δr´
rkrkrk ′Δ′=′Δ=Δ= .
4
