Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
12. Změny fáze vyjadřuje tzv.134 Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
Alternativně lze však postupovat také tak, přenosové funkce vypočteme nejprve
impulsovou charakteristiku prostorové vrstvy
( exp exp=
−∞
+∞
−∞
+∞
∫∫
1
4 2
π
ω (12.5a), tím kratší dráhu vykoná uvnitř čočky tím menší přídavné
zpoždění fáze. Čím dále optické osy se
vlnění šíří (908H907HObr.5: Průchod prostorového signálu čočkou
V teoretických úvahách předpokládáme, čočka nekonečně tenká vstupní a
výstupní signály jsou téže rovině.15)
Pro výstupní rovinu jsme ponechali souřadnice pro vstupní rovinu jsme použili
souřadnice Pokud tloušťka vrstvy velká proti délce vlny, impulsová
charakteristika jednoduchý tvar:
( )
( z
d
dz
jkr
r
, ,
exp
≅−
−⎡
⎣
⎢
⎤
⎦
⎥
1
2π
; 2
(12. 12.15) jednoduchý. Víme, impulsová
charakteristika dává sama výstupní signál, je-li vstupním signálem Diracův impuls. Vlnění šířící dále osy méně zpožděno než vlnění šířící blízko
optické osy.14)
a pak počítáme výstupní signál přímo konvolucí:
( −
−∞
+∞
−∞
+∞
∫∫ (12.15) součtem příspěvků jednotlivých
Huygensových zdrojů vstupní rovině vyjadřuje známý Huygensův princip. Impulsová charakteristika polem jediného vyzařujícího bodu, tedy polem
Huygensova zdroje.
Prostorový signál tvaru Diracova impulsu nenulovou intenzitu pole pro jedinou dvojici
souřadnic pro všechny ostatní kombinace vstupní rovině "svítí"
jediný bod. 12. Konvoluční integrál 907H906H(12.
E (x,y) 12
x
y
z
"1" "2" "3" "4"
ξ
η η
ξ ξ
z 2
0
0
0
0
0
Obr. transmitance
čočky T(x,y) spojné čočky je
( ⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ +
−=
f
yx
jkCyxT
2
exp,
22
(12.3 Průchod prostorového signálu čočkou
V prostředí čočky fázová rychlost šíření vlny menší než okolí, proto stejné
dráze vznikne větší fázové zpoždění než okolním prostředí. Tak vzniká čočce fázová modulace hlediska prostorových kmitočtů i
kmitočtová modulace.16)
Fyzikální smysl konvoluce 906H905H(12.17)
. Liší ale fází
