Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 136 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Čím dále optické osy se vlnění šíří (908H907HObr. 12. Změny fáze vyjadřuje tzv. transmitance čočky T(x,y) spojné čočky je ( ⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ + −= f yx jkCyxT 2 exp, 22 (12.5a), tím kratší dráhu vykoná uvnitř čočky tím menší přídavné zpoždění fáze. Víme, impulsová charakteristika dává sama výstupní signál, je-li vstupním signálem Diracův impuls.15) Pro výstupní rovinu jsme ponechali souřadnice pro vstupní rovinu jsme použili souřadnice Pokud tloušťka vrstvy velká proti délce vlny, impulsová charakteristika jednoduchý tvar: ( ) ( z d dz jkr r , , exp ≅− −⎡ ⎣ ⎢ ⎤ ⎦ ⎥ 1 2π ; 2 (12. E (x,y) 12 x y z "1" "2" "3" "4" ξ η η ξ ξ z 2 0 0 0 0 0 Obr.15) součtem příspěvků jednotlivých Huygensových zdrojů vstupní rovině vyjadřuje známý Huygensův princip. Vlnění šířící dále osy méně zpožděno než vlnění šířící blízko optické osy.5: Průchod prostorového signálu čočkou V teoretických úvahách předpokládáme, čočka nekonečně tenká vstupní a výstupní signály jsou téže rovině. Konvoluční integrál 907H906H(12.3 Průchod prostorového signálu čočkou V prostředí čočky fázová rychlost šíření vlny menší než okolí, proto stejné dráze vznikne větší fázové zpoždění než okolním prostředí. Impulsová charakteristika polem jediného vyzařujícího bodu, tedy polem Huygensova zdroje. Liší ale fází.16) Fyzikální smysl konvoluce 906H905H(12. 12.17) . Tak vzniká čočce fázová modulace hlediska prostorových kmitočtů i kmitočtová modulace.134 Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně Alternativně lze však postupovat také tak, přenosové funkce vypočteme nejprve impulsovou charakteristiku prostorové vrstvy ( exp exp= −∞ +∞ −∞ +∞ ∫∫ 1 4 2 π ω (12. Prostorový signál tvaru Diracova impulsu nenulovou intenzitu pole pro jedinou dvojici souřadnic pro všechny ostatní kombinace vstupní rovině "svítí" jediný bod.15) jednoduchý. 12.14) a pak počítáme výstupní signál přímo konvolucí: ( − −∞ +∞ −∞ +∞ ∫∫ (12