Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Svazek paprsků není záměrně modulovaný, ale rozložení intenzity pole příčném
průřezu svazku není podstaty konstantní. Zde je
( CS
kx
f
ky
f
jk
x y
f4 1
2 2
2
, exp=
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
+⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟ (12. korelační funkce).15) pro průchod čočkou rovnici 912H911H(12.20)
. Čočka spojení
s prostorovou vrstvou, jejíž délka rovna ohniskové vzdálenosti, tudíž procesorem, který
realizuje dvojrozměrnou Fourierovu transformaci. Fázového činitele exp[ (x2
+ y2
) 2f],
který výsledku navíc, odstraníme volbou Popsané uspořádání používá
v některých zařízeních pro analogovou realizaci dvojrozměrné Fourierovy transformace nebo
i jiných integrálních transformací, které lze Fourierovu převést (např.Elektromagnetické vlny, antény vedení 135
kde ohnisková vzdálenost čočky, souřadnice rovině čočky. Výstupní signál je
( yvýst vst
, (12. Úloha typická
zejména pro optické aplikace, ale setkáme sní nízkých kmitočtech. 12.18) nejsou příliš zajímavé.18)
Vlastnosti samotné čočky popisuje rovnice 909H908H(12.18).19)
V ohniskové rovině dostáváme signál, který úměrný spektrální funkci vstupního
signálu Konkrétně místě ohniskové roviny intenzita pole úměrná amplitudě té
spektrální složky vstupního signálu, jejíž úhlové prostorové kmitočty jsou kx/f a
ωy ky/f; 2π/λ vlnové číslo.
Budeme zabývat situací 910H909HObr. Prochází
prostorovou vrstvou délkou pak čočkou znovu prostorovou vrstvou (z2) Hledáme
výstupní signál rovině "4" . ohnisková vzdálenost čočky. odvoláním na
symboliku 913H912HObr. 12.5b je:
( −
−∞
+∞
−∞
+∞
∫∫ξ ,
( ,
( ′
−∞
+∞
−∞
+∞
∫∫ η
Konečný výsledek výpočtu zvláště důležitý pro tedy když výstupní signál
pozorujeme ohniskové rovině čočky.
12. Pro šíření signálu prostorovými vrstvami
použijeme konvoluční integrál 911H910H(12. "Své"
významné velmi důležité vlastnosti získá čočka spojení prostorovou vrstvou. Signál vstupní rovině "1" známý.4 Gaussovy vlnové svazky
V některých situacích třeba znát, jak mění úzký svazek koherentního záření při
průchodu soustavou prostorových vrstev čoček (nebo jiných prvků).
Řešení složíme dosavadních poznatků. dalším budeme
předpokládat, jedná laserový svazek základního vidu TEM00 zdroje vystupuje
jako "rovnoběžný", tedy vlnoplochou, která rovinná kolmá směr šíření (na optickou
osu). zmíněného vidu intenzita největší ose
svazku zmenšuje okraji podle Gaussovy funkce:
( E
a
E
x y
a
, exp exp= −
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟ −
+⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟max max
ρ 2
0
2
2 2
0
2 (12.5
