Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 137 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
5.18) Vlastnosti samotné čočky popisuje rovnice 909H908H(12.18) nejsou příliš zajímavé. odvoláním na symboliku 913H912HObr. Budeme zabývat situací 910H909HObr. zmíněného vidu intenzita největší ose svazku zmenšuje okraji podle Gaussovy funkce: ( E a E x y a , exp exp= − ⎛ ⎝ ⎜ ⎞ ⎠ ⎟ − +⎛ ⎝ ⎜ ⎞ ⎠ ⎟max max ρ 2 0 2 2 2 0 2 (12. "Své" významné velmi důležité vlastnosti získá čočka spojení prostorovou vrstvou. Signál vstupní rovině "1" známý. Fázového činitele exp[ (x2 + y2 ) 2f], který výsledku navíc, odstraníme volbou Popsané uspořádání používá v některých zařízeních pro analogovou realizaci dvojrozměrné Fourierovy transformace nebo i jiných integrálních transformací, které lze Fourierovu převést (např. dalším budeme předpokládat, jedná laserový svazek základního vidu TEM00 zdroje vystupuje jako "rovnoběžný", tedy vlnoplochou, která rovinná kolmá směr šíření (na optickou osu). 12. 12. Pro šíření signálu prostorovými vrstvami použijeme konvoluční integrál 911H910H(12.18).5b je: ( − −∞ +∞ −∞ +∞ ∫∫ξ , ( , ( ′ −∞ +∞ −∞ +∞ ∫∫ η Konečný výsledek výpočtu zvláště důležitý pro tedy když výstupní signál pozorujeme ohniskové rovině čočky. Zde je ( CS kx f ky f jk x y f4 1 2 2 2 , exp= ⎛ ⎝ ⎜ ⎞ ⎠ ⎟ +⎛ ⎝ ⎜ ⎞ ⎠ ⎟ (12.Elektromagnetické vlny, antény vedení 135 kde ohnisková vzdálenost čočky, souřadnice rovině čočky. Řešení složíme dosavadních poznatků.15) pro průchod čočkou rovnici 912H911H(12. Prochází prostorovou vrstvou délkou pak čočkou znovu prostorovou vrstvou (z2) Hledáme výstupní signál rovině "4" . ohnisková vzdálenost čočky.4 Gaussovy vlnové svazky V některých situacích třeba znát, jak mění úzký svazek koherentního záření při průchodu soustavou prostorových vrstev čoček (nebo jiných prvků). korelační funkce).19) V ohniskové rovině dostáváme signál, který úměrný spektrální funkci vstupního signálu Konkrétně místě ohniskové roviny intenzita pole úměrná amplitudě té spektrální složky vstupního signálu, jejíž úhlové prostorové kmitočty jsou kx/f a ωy ky/f; 2π/λ vlnové číslo. Čočka spojení s prostorovou vrstvou, jejíž délka rovna ohniskové vzdálenosti, tudíž procesorem, který realizuje dvojrozměrnou Fourierovu transformaci. 12. Svazek paprsků není záměrně modulovaný, ale rozložení intenzity pole příčném průřezu svazku není podstaty konstantní. Výstupní signál je ( yvýst vst , (12. Úloha typická zejména pro optické aplikace, ale setkáme sní nízkých kmitočtech.20)