Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
12. 12.
. Jedna šíří přímo směru osy druhé dvě
mírně šikmo symetricky směrech Vlnové číslo prostředí Vypočítáme součet
intenzit polí těchto tří vln každém bodě osy .3: Vlnoplocha kulové vlny rovině xy
V posledním příkladu jsme zobecnili pojem prostorového kmitočtu.
Obr.132 Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
Em sin( y)] lze složit tří rovinných vln uniformních.3) rovině žádné interference nevznikají. 899H898HObr. 12.
Rozložení intenzity každé vlny podél osy určeno průmětem vlnového vektoru do
osy Tyto průměty jsou
( ky1 +sin ky2 −sin ϑ
a intenzita pole ose tudíž
( )
( )
E y
E
jk E
E
jk y
E
jk y
m
y m
m
y
m
= =
=
+
+ +
−⎡
⎣
⎢
⎤
⎦
⎥
2 2
2
1
2
1 2exp exp
exp sin exp sinϑ (12.2 jsou šipkami
naznačeny směry šíření tří uniformních vln.2 šíří kulová vlna
z bodu chceme vypočítat, jaké spektrální složky rovině Pro kulovou vlna platí
E exp(+jkr) dále x2
+ y2
+ z2
)1/2
. kdyby jednalo
o optické frekvence, neviděli bychom této rovině žádné světlé tmavé interferenční kruhy,
na kterých bylo možné změřit prostorovou periodu. Označili jsme jím součinitele souřadnice exponentu, který vyjadřuje fázi. 12. Pro body ležící blízko osy a
x takže (x/z)2
+ (y/z)2
]1/2
≅ (x/z)2
/2 (y/z)2
/2] Dosazením do
výchozího vztahu exp( jkr) dostaneme jednoduché úpravě
E jk
x
z
x jk
y
z
yjkz
=
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟+
0
2 2
exp exp (12. 12. Další
dvě vlny, které jsou nutné získání interferenčního obrazce smyslu 902H901HObr.2: Neuniformní vlna jako superpozice tří uniformních vln.8)
Prostorové kmitočty kx/2z ky/2z rostou lineárně souřadnicemi . Totéž platí pro elementární signály E(x). 900H899HObr. Při šíření jediné
kulové vlny (901H900HObr.2 jsou totiž
jednoznačně definovány formálně možné vždy doplnit. 12.7)
Souček exponenciálních funkcí dává cos( sinϑ máme elementární signál prostorovým
kmitočtem sinϑ Jeho prostorová frekvence určena úhlem čím tento úhel větší,
tím prostorový kmitočet větší. Přesto jsme použili termín prostorový
kmitočet.
Vypočítáme ještě prostorové spektrum kulové vlny.
k
k
k
x
y
z
E/2
E/2
E +ϑ
−ϑ
z
y
z
V
r
0
0
0
0
0
Obr
