Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Eliminace neznámých vektorovém tvaru umožní řešit vlnovou rovnici pro jednu
z intenzit pole druhou intenzitu získat dosazením výsledku substituční rovnice,
v popsaném případu 404H404H(3.19). Jedna konstant
obvykle řešení zůstane jako zdrojová závisí velikosti budicí veličiny (proudu
apod.25)
Zde konstanta definovaná vztahem
( μεωεωμω 22
=−= jjk (3.24)
kde symbol značí Laplaceův operátor.
že nekonečné vzdálenosti zdroje bude intenzita pole nulová).20) dosazením intenzitu rovnice
401H401H(3.
b) eliminace neznámých vektorovém tvaru vhodnou úpravou rovnic 398H398H(3. Postup je
následující:
Vytvořením rotace obou stran rovnice 400H400H(3.26)
označuje vlnové číslo prostředí, kterém vlna šíří.24) 403H403H(3.22) možno řešit analyticky čtyřmi klasickými postupy
a) eliminace neznámých soustavy skalárních rovnic operátory rotace a
divergence rozepíší zvolené souřadné soustavě složkového tvaru vzniklá
soustava rovnic řeší.
V prostředí bez volných nábojů podle (3. sestavení rovnic pro jednotlivé neznámé jejich řešení matematickými úpravami
se převede soustava rovnic rovnice obsahující jen jednu neznámou se
vhodným postupem řeší
5.23)
Levou stranu poslední rovnice možno zapsat jako
EEE 2
∇−= divgradrotrot (3.)
Soustavu rovnic 396H396H(3. určení integračních separačních konstant určí okrajových podmínek (např.25), rozepsané pro jednotlivé složky, dostáváme jen jednu
proměnnou. Podmínkou použití tohoto postupu výrazná redukce
počtu skalárních rovnic dosazení předpokladů b). Tento postup zvláště vhodný pro výpočty kartézské soustavě,
kde obou stranách rovnice 405H405H(3.19) dostaneme vztah
EHE μεωμω 2
=−= rotjrotrot (3.21) divD divE dosazení
402H402H(3.20) možno získat vektorové rovnice jen jednou intenzit polí.24) dostaneme tzv. Pokud pak zůstává soustava
více než dvou rovnic, vhodnější použít jiný postup řešeni.19) a
399H399H(3.19) 397H397H(3.Elektromagnetické vlny, antény vedení 11
4.
c) využití vektorového potenciálu
Při tomto přístupu řešení Maxwellových rovnic nejprve nahradíme pole vektorů a
H polem pomocného vektoru, vektorového potenciálu Vektorový potenciál vázán
s magnetickou indukcí vztahem
. vlnovou rovnici pro vektor elektrické intenzity E
022
=+∇ (3
