Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 13 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
b) eliminace neznámých vektorovém tvaru vhodnou úpravou rovnic 398H398H(3. Tento postup zvláště vhodný pro výpočty kartézské soustavě, kde obou stranách rovnice 405H405H(3. Postup je následující: Vytvořením rotace obou stran rovnice 400H400H(3. sestavení rovnic pro jednotlivé neznámé jejich řešení matematickými úpravami se převede soustava rovnic rovnice obsahující jen jednu neznámou se vhodným postupem řeší 5. určení integračních separačních konstant určí okrajových podmínek (např. V prostředí bez volných nábojů podle (3.20) dosazením intenzitu rovnice 401H401H(3.19).24) dostaneme tzv. Podmínkou použití tohoto postupu výrazná redukce počtu skalárních rovnic dosazení předpokladů b). Eliminace neznámých vektorovém tvaru umožní řešit vlnovou rovnici pro jednu z intenzit pole druhou intenzitu získat dosazením výsledku substituční rovnice, v popsaném případu 404H404H(3.20) možno získat vektorové rovnice jen jednou intenzit polí.19) 397H397H(3. vlnovou rovnici pro vektor elektrické intenzity E 022 =+∇ (3.21) divD divE dosazení 402H402H(3.24) 403H403H(3. Jedna konstant obvykle řešení zůstane jako zdrojová závisí velikosti budicí veličiny (proudu apod.19) dostaneme vztah EHE μεωμω 2 =−= rotjrotrot (3.22) možno řešit analyticky čtyřmi klasickými postupy a) eliminace neznámých soustavy skalárních rovnic operátory rotace a divergence rozepíší zvolené souřadné soustavě složkového tvaru vzniklá soustava rovnic řeší.25) Zde konstanta definovaná vztahem ( μεωεωμω 22 =−= jjk (3. c) využití vektorového potenciálu Při tomto přístupu řešení Maxwellových rovnic nejprve nahradíme pole vektorů a H polem pomocného vektoru, vektorového potenciálu Vektorový potenciál vázán s magnetickou indukcí vztahem .19) a 399H399H(3. že nekonečné vzdálenosti zdroje bude intenzita pole nulová). Pokud pak zůstává soustava více než dvou rovnic, vhodnější použít jiný postup řešeni.25), rozepsané pro jednotlivé složky, dostáváme jen jednu proměnnou.Elektromagnetické vlny, antény vedení 11 4.23) Levou stranu poslední rovnice možno zapsat jako EEE 2 ∇−= divgradrotrot (3.26) označuje vlnové číslo prostředí, kterém vlna šíří.) Soustavu rovnic 396H396H(3.24) kde symbol značí Laplaceův operátor