Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
12)
kde [s] značí čas, [A] amplitudu proudu, [rad.15)
ρdiv ~~
=D (3.
Tato vzájemná vazba umožňuje odpoutání proměnného pole původních zdrojů možnost
jeho šíření formě elektromagnetických vln.. Při operacích veličinami však musíme stále respektovat
jejich vektorový charakter (orientace prostoru) skutečnost, jde fázory (vzájemný
.14)
HE
~~
μωjrot (3.s-1
] úhlový kmitočet (udává
změnu fáze vlny jednotku času) [rad] počáteční fáze proudu, tedy fáze okamžiku,
kterému přiřadíme Vztah 389H389H(3.13)
Zde Eulerovo číslo, imaginární jednotka a
~
Im značí komplexní amplitudu, fázor
proudu.
V lineárním prostředí vybudí harmonický proud opět pole harmonickým časovým
průběhem.
Pro harmonická pole možno diferenciální Maxwellovy rovnice převést tvaru
EJJH
~~~~
ωεjrot indzdroj ++= (3.12) lze považovat reálnou část komplexní funkce
( tj
m
tjj
m
tj
m eIeeIeItI ωωϕϕω
.Elektromagnetické vlny, antény vedení 9
nejsou spojité rozhraní prostředí, které liší hodnotami materiálových konstant a
γ Při řešení takových situací pak musíme hledat řešení pro každou oblast stejnými
parametry prostředí zvlášť rozhraní splnit okrajové podmínky složky vektorů intenzit
E tečných rozhraní prostředí musí být obou prostředích shodné stejně jako
normálové (kolmé) složky vektorů indukcí .
Při zkoumání proměnných polích mají zásadní význam první druhá Maxwellova
rovnice, podle kterých elektrické vírové pole svázáno časovou změnou magnetického pole
a naopak vírové magnetické pole elektrickým proudem časovou změnou elektrického pole. Třetí čtvrtá Maxwellova rovnice určují zdroje
zřídlových polí při analýze proměnných polí představují pouze počáteční podmínky prvních
dvou Maxwellových rovnic. Velkou výhodou vyjádření pomocí fázorů
je skutečnost, jeho derivace přechází násobení fázoru členem výsledkem
integrování dělení fázoru členem . Veličiny tohoto pole tedy můžeme rovněž vyjádřit pomocí fázorů. budeme používat jen případech, kdy bude třeba zdůraznit
komplexní charakter určité veličiny. Pak
jednotlivými složkami vektorů budou komplexní amplitudy. Pak
nehrozí nebezpečí záměny fázoru reálného vektoru není nutné upozorňovat komplexní
charakter veličin vlnovkou.
~
.17)
Ve všech následujících částech této učebnice budeme zabývat pouze harmonickými
elektromagnetickými poli. Všechny veličiny pole tedy budou komplexní čísla fázory.
Předpokládejme, zdrojem elektromagnetického pole harmonický proud
( )ϕω tIti cos (3.16)
0
~
=Bdiv (3. Vyjádříme-li všechny časové
proměnné veličiny rovnicích pomocí fázorů, můžeme činitele ejωt
vykrátit rovnicích
dostaneme součty součiny komplexních amplitud. === +
(3.
