Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 10 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
10) 0=Bdiv (3... Vektor plošné hustoty vodivého proudu [A/m2 ] přímo úměrný vektoru intenzity elektrického pole E EJ .9) ρ=Ddiv (3.5) HHB .8) trot ∂∂−= (3.11) snadněji řešitelná, ale popisuje jevy jen v oblastech, kde jsou vektory spojité diferencovatelné. μμμ (3.11) Složky vodivého proudu Izdroj Iind jsou nahrazeny odpovídajícími proudovými hustotami Jzdroj Jind náboj pak objemovou hustotou náboje [C/m3 ] .1) 386H386H(3. Výtok vektoru magnetické indukce uzavřené plochy nulový magnetické siločáry jsou pak sebe uzavřenými křivkami.4) obecnou platnost. Třetí Maxwellova rovnice 383H383H(3.. Maxwellovy rovnice (3. Časová změna magnetického toku procházejícího plochou omezenou uzavřenou křivkou tak vázána s cirkulací vektoru elektrického pole této křivce.2) představuje Faradayův indukční zákon. Soustava diferenciálních rovnic 387H387H(3. Čtvrtá Maxwellova rovnice 384H384H(3.8) 388H388H(3.4) možno převést soustavu diferenciálních rovnic trot indzdroj ∂∂++= DJJH (3.3) vyjádřením Gaussovy věty elektrostatiky pro tok elektrické indukce který vyvolán nábojem uvnitř objemu uzavřeného plochou S. Jejich řešení, nutné pro určení prostorového nebo časového rozložení intenzit polí nebo indukcí, však velmi obtížné řadě situací zvládnutelné jen numerickými metodami. Elektrické pole působící vodivém prostředí vyvolává tomto prostředí vodivý proud.1) (3. Popis elektromagnetického pole integrálními rovnicemi 385H385H(3.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně Druhá Maxwellova rovnice 382H382H(3. Uvedené vektory ..10-7 [H/m] Relativní permitivita relativní permeabilita jsou bezrozměrné veličiny, udávající kolikrát je permitivita permeabilita daného prostředí větší než vakuu.7) Konstantou úměrnosti zde měrná vodivost prostředí [S/m]. εεε (3. Vektory intenzit polí indukcí jsou vzájemně svázány materiálovými vztahy.6) Konstantami úměrnosti jsou zde permitivita prostředí jeho permeabilita Ve vakuu mají tyto veličiny hodnoty 10-9 /(36) [F/m] 4π.4) pak zákonem spojitosti siločar magnetického pole.γ= (3. Uvedené materiálové parametry jsou lineárním prostředí konstantami, nelineárním prostředí jsou obě veličiny funkcemi intenzity pole =ε(E) =μ(H) izotropním prostředí jsou permitivita permeabilita skalárními veličinami (nezávisí směru), v neizotropním prostředí jejich vyjádření užívá tenzorů. V lineárním izotropním prostředí, kde parametry prostředí nezávisí velikosti veličin elektromagnetického pole jsou stejné všech směrech, platí EED