Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Uveďme ještě několik poznámek ztrátovému odporu. Jejich znalost důležitá při navrhování rádiových soustav.Elektromagnetické vlny, antény vedení 103
Všimněme si, průběh obou veličin velmi podobný průběhu vstupního odporu a
vstupní reaktance ztrátového vedení naprázdno.λξ=rezl (9.13), úroveň bočních laloků určuje
relativní velikost prvního, případně dalších bočních laloků vzhledem hlavnímu laloku.
Délka ramene dipólu rezonanci (tzv. Rozdíl proti vedení však tom, rezonance 0)
nenastávají při celých násobcích čtvrtiny vlnové délky, ale jsou poněkud posunuty menším
hodnotám poměru l/λ. Reálná složka roste nuly výrazného
maxima okolí délky λ/2 pak opět klesá.
Dipóly obvykle navrhují tak, aby pracovaly první (čtvrtvlnné) nebo druhé
rezonanci, protože zjednoduší tím přizpůsobovací obvody.7 Parametry antén
Elektrické vlastnosti antén různých typů charakterizují stručnými číselnými údaji,
které nazýváme parametry. Ztráty anténě vznikají
v důsledku konečné vodivosti anténního vodiče, konečné jakosti anténních izolátorů vlivem
pohlcování energie blízkých nedokonale vodivých předmětech (nosná konstrukce, stromy,
zemský povrch).
Jeden základních parametrů, funkci záření F(ϕ jsme již poznali. rezonanční délka) vyjadřuje pomocí činitele
zkrácení ξ
4.
. Funkce záření
dovoluje vypočítat intenzitu pole, známe-li proud anténě
( )
r
e
FIE
jkr−
= ,60 max (9. Výpočtem ztrátového odporu zde zabývat nebudeme. Pro představu však
uveďme, jeho hodnota většinou bývá jednotkách desítkách ohmů.59)
Činitel zkrácení hodnotu blízkou 0,98 tenkých dipólů asi 0,9 tlustých. 9. Činitel zpětného záření udává relativní intenzitu
záření směru opačném vůči směru maxima (787H786HObr. 9.
Zavedený činitel zkrácení však nemá nic společného stejnojmennou veličinou, která se
používá teorii vedení.
9. Tlustý dipól průběhy plošší, u
tenkého jsou výkyvy hodnot větší.60)
Funkce záření může být vyjádřena také graficky jako směrová charakteristika, které
se odvozují další parametry. půlvlnné rezonanci vstupní odpor asi 1000 2000 ohmů a
jeho hodnota výrazně závisí tloušťce vodiče. Imaginární složka kapacitní délky
přibližně λ/4, pak změní charakter induktivní, atd. Dipól délkou ramene přesně
l λ/4 impedanci (73 42) Jestliže dosáhneme rezonance mírným zkrácením
ramene, imaginární složka vymizí reálná několik ohmů klesne, vzhledem ztrátám však
zůstává blízký 70ti ohmů.
Úhlová šířka hlavního laloku úhel vymezený směry, kterých intenzita pole
poklesne vůči maximu (786H785HObr.13). Posunutí malé, když anténní vodič tenký větší tlustých
vodičů
