Pojem dynamické jevy v elektrických zařízeních úzce souvisí s pojmem přechodné jevy, neboť dynamika vždy souvisí s energetickou změnou sledované soustavy, resp. jejího prvku (popř. subsystému). Pokud chceme studovat tyto jevy v elektrických zařízeních, tak studovaným systémem bude nutně elektrizační soustava, která je složena z jednotlivých, vzájemně propojených článků. Elektrizační soustavu řadíme do kategorie rozlehlých systémů kybernetického typu [1] a přijejím popisu chápeme tuto soustavu jako dynamický systém, tj. systém ve kterém je okamžitá hodnota vnitřních veličin závislá na okamžitých hodnotách stavu systému v daném časovém okamžiku. Přitom stav systému pojímáme jako soubor vnitřních veličin systému, které jsou závislé na časovém vývoji systému. Jinými slovy řečeno, na počátečních podmínkách, pokud systém (subsystém) je popsán diferenciálními rovnicemi.
41
2
2
0 )1(
dt
xd
m
l
x
FFx =−= (4.14)
kde A=F0/m.3
.13)
Řešením této nehomogenní diferenciální rovnice druhého řádu dostaneme vztah pro dráhu x
( )tAlx .14)
)1arccos(
1
l
x
A
tx (4.l
Je zřejmé, rovnice reálné řešení pouze podmínky l
A dále rychlost
tAAl
dt
dx
v .sin. 4.
22
0
2
2
l
x
xa
l
x
x
m
F
l
x
l
x
Alvx −=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
−=−= (4.18)
a střední rychlost dráze x
ml
F
l
x
x
t
x
vs
0
1arccos ⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
== (4.16) (4.== (4.19)
Závislosti (4.cos1..15)
Pro praktické výpočty větší význam určení dobu trvání pohybu rychlost pro
příslušnou dráhu Tedy rovnice (4.16) (4.18) jsou poměrných jednotkách vyneseny obr..
obr.
l
x
Alvx (4.13), (4.3. 4.17)
Použijeme-li vztahu
2
1arcsinarccos −=
dostáváme pro okamžitou rychlost dráze x
)2(2)
2
(.15) dostaneme vztah mezi rychlostí dráhou
⎥⎦
⎤
⎢⎣
⎡
−= )1arccos(sin.16)
Po dosazení (4. (4
