Kniha podáva názorný výklad principů činnosti a vlastností základních druhů nejpoužívanějších polovodičových součástek, tzn. diody, tranzistoru a tyristoru. Výklad nepředpokládá předběžné znalosti v oboru polovodičové techniky. Kniha je určená širokému okruhu zájemců o polovodičovou techniku.
272
.
b) Akceptory donory nemohou opustit své místo atomové
mříži krystalu.
17. Velký počet rekombinačních center následek velký úby
tek propustném směru.
b) čistém izolantu může dojít vzniku Zenerova průrazu.
5. Obě složky, tj. Ano, rekombinační centra zvětšují hodnotu závěrného proudu. Ano, při běžné teplotě dochází generaci párů elektron—díra
(ale počet volných elektronů mnohem menší než počet děr, článek 3). Řešení příkladu: 000 V/mm 0,05 1250 přechod PN
o šířce 0,05 snese tedy maximálně závěrné napětí 1250 V. čistém izolantu nemůže vzniknout lavinový průraz.
24. Počet generovaných párů elektron díra počet rekombinací
vzroste při zvýšení teploty 32násobek: °C, =
2 (článek 3).
19. Krystal mající menší počet akceptorů, vykazuje větší hod
notu měrného odporu (článek 2). (akceptor díra),
b) (donor volný elektron),
c) (rekombinační centrum volný elektron díra)
(články 4).
23.
13.
3.
20.
4.
21.
15. Závěrné napětí musí vzrůst devětkrát, má-li ztrojnásobit
šířka oblasti prostorového náboje. děrový elektronový proud, sčítají. Lavinový průraz nastává při vyšších teplotách při vyšším
napětí. Ano, závěrný proud zdvojnásobí, jestliže oblast prosto
rového náboje zvětší dvakrát.
ZÁVĚREČNÝ TEST KAPITOLY II
1.
14. Obě napětí (difúzni závěrné) působí stejným směrem. Můžete odpovědět správně dvojím způsobem:
a) Protože tyto náboje jsou nepohyblivé. Difúzni napětí vzniká jak levém přechodu Pv, tak na
pravém vN.
16. slaběji dotovaného přechodu lze dosáhnout vyššího
přípustného závěrného napětí. Při malém propustném napětí oblast prostorového náboje zba
vena volných nosičů nábojů tedy nepatrnou elektrickou vodivost,
takže přechodem neprochází téměř žádný proud (článek ). silněji dotovaném krystalu úbytek propustném
směru menší.Kontrolní otázky:
12.
2.
18.
22
