Publikace zpracovává teorii ventilačních a tepelných výpočtů elektrických strojů točivých včetně problematiky měření, zkoušení a modelování. V závěru se probírají výzkumné a vývojové problémy chlazení, ventilace a hluku elektrických strojů točivých. Kniha je určena výzkumným a vývojovým pracovníkům, inženýrům, konstruktérům a dalším pracovníkům z oblasti konstrukce elektrických strojů.
běžnou praxí vztahovat činitele odporu dynamickému tlaku
ve výstupním průřezu lokálního odporu. Jestliže jsme úbytek tlaku, který vzniká vstupu kanálu při vytvoření
kinetické energie proudu Ap& (tj. dynamického tlaku), již započítali odporů,
nemůžeme jej započítat ještě jednou jako odpor při výstupu proudu kanálu.2.
2.
N tom místě důležitá poznám respektování kinetické energie výstupu
z kanálu.***
Plného rozšíření proudu celý průřez (obr.
V tom případě nutné počítat činitelem odporu výstupu Jestliže
59
.Činitel odporu pro náhlé rozšíření je
C, (2-32)
Poznámka. je
Cr (2-35)
Jak patrné, činitel odporu ukazuje, celá kinetická energie vystupujícího
proudu při íjA změní ztráty.
Aps APi ApB APt (wi wj) wj
APs (2-33)
Přírůstek tlaku rozšířením proudu podle Bernoulliho rovnice zanedbáváme, je-li
kanál průřezem krátký, nemůže něm tedy dojít rozšíření proudu ce
lého průřezu.2. u
Důležitý praxi mezní případ náhlého rozšíření, kdy proud vystupuje
z kanálu průřezem neomezeného prostoru oo), kde rychlost w2
klesne nulu
i ,2-34)
kde činitel odporu
1
^rH
w2y AtW1 a2j
Pro pom w2/w 1-> popř. Teprve této vzdá
lenosti přírůstek tlaku rovná přírůstku tlaku podle Bernoulliho rovnice, zmenše
nému ztráty vlivem rázu. Lokální odpor pak vzniká především důsledku vírů, které vytvářejí
v kanálu místem náhlou změnou průřezu. dosáhne asi vzdále
nosti 8d2 (platí pro kruhový přechod pom 2/A 2). velmi častý případ ventilačních obvodech elektrických
strojů
