Publikace zpracovává teorii ventilačních a tepelných výpočtů elektrických strojů točivých včetně problematiky měření, zkoušení a modelování. V závěru se probírají výzkumné a vývojové problémy chlazení, ventilace a hluku elektrických strojů točivých. Kniha je určena výzkumným a vývojovým pracovníkům, inženýrům, konstruktérům a dalším pracovníkům z oblasti konstrukce elektrických strojů.
volná dráha molekul kine
tické teorii plynů.
Pro tečná napětí můžeme tedy obecně napsat vztah
dw
T t]-jp- Qw'^w'y (2-6)
L.
Při turbulentním proudění vznikají jednotlivých vrstvách tekutin tečná napětí t
vlivem pulsačních složek rychlosti (fluktuací) w'x, wý, superponovaných na
základní pohyb tekutiny, které lze popsat např. Prandtlovi [2-1] poprvé základě analogických představ, jaké používá
kinetická teorie plynů, podařilo (při použití rozsáhlého experimentálního ateriálu
nahrom aděného již začátku tohoto století) najít výraz pro matematické vyjádření
a součiny složek rychlostí w'xwý odvodit souvislost mezi okamžitými hodnotam i
složek těchto rychlostí jejich středními časovými hodnotam Prandtl předpoklá
dal, turbulentním proudu vznikají určité objemy tekutiny, které chovají
jako jeden celek, mají svou vlastní rychlost pohybují jak příčném, tak po
délném směru vzdálenosti (směšovací délka), aniž rozpadly. pro obtékání desky pro proudění kanálech) odvodit vztah ukazu
jící, směšovací délka závisí vzdálenosti stěny. blízkosti stěny, vzdále
nosti lze vyjádřit jednoduchým vztahem použitím činitele 0,4 tzv. vztahem
Tt QW'swý (2-5)
Čára nad součinem složek w^wý naznačuje, jde časově střední hodnoty tohoto
součinu. při lam inárním proudění tenké vrstvě blízkosti
stěny, kdy převládajícími silami jsou síly vazké.Jak rovnice (2-4) patrné, vlivem velkých gradientů rychlosti ohou vznik
nout při relativně malé viskozitě tekutiny značná tečná napětí, tedy značné
vazké síly.
Tečné napětí při turbulentním proudění podle Prandtlovy teorie určeno vzta
hem
(2-7)
Směšovací délka zde podobnou úlohu jako tzv.
Pro dynam ickou viskozitu při turbulentním proudění můžeme tedy napsat vztah
,2 dw
rit Qvt TTTT
kde kinem atická turbulentní viskozita.
N základě experimentů bylo možné alespoň pro některé dílčí případy proudění
u stěny (např. nastane např. Tuto tenkou vrstvu proudu stěny,
s velkým gradientem rychlosti, nazýváme mezní vrstva [2-1].
K árm ánova univerzální konstanta)
/ 0,4j (2-8)
46
