Ventilace a chlazení elektrických strojů točivých

| Kategorie: Kniha  | Tento dokument chci!

Publikace zpracovává teorii ventilačních a tepelných výpočtů elektrických strojů točivých včetně problematiky měření, zkoušení a modelování. V závěru se probírají výzkumné a vývojové problémy chlazení, ventilace a hluku elektrických strojů točivých. Kniha je určena výzkumným a vývojovým pracovníkům, inženýrům, konstruktérům a dalším pracovníkům z oblasti konstrukce elektrických strojů.

Vydal: Státní nakladatelství technické literatury Autor: Emil Ondruška, Antonín Maloušek

Strana 336 z 442

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
) Směšovací pohyb turbulentní části mezní vrstvy, tedy sdílení tepla, je velmi intenzívní, zatímco sdílení tepla laminární podvrstvě podstatně menší. rostoucí rychlostí V * W přechodná oblast / - S3 laminarni podvrstva ,//. 216.Newtonův vzorec lze opět přepsat tvaru analogického Ohmovu zákonu zave­ dením tepelného odporu A$ RthP (10-9) Zdánlivě jednoduchý Newtonův vzorec nevede zjednodušení problému./ / — * fi ) o j:bu,,entni J Tnezni vrstva Obr. Fyzikální obraz sdílení tepla pevné stěny proudící tekutiny tento: pevné stěny rychlost proudění vždy nulová. Laminární podvrstva tvoří hlavní část tepelného odporu omezujícího sdílení tepla ze stěny. Mezní vrstva nejprve laminární (s vrstevnatým prouděním), avšak určité vzdálenosti vstupu narušuje, přičemž spodní část mezní vrstvy, přilehlá stěně, zůstává laminární (tzv. Vzhledem tomu, lami­ nární podvrstva charakterizována vrstevnatým prouděním, teplo sdíleno napříč touto vrstvou pouze vedením (tedy molekulární difúzí hybnosti tepla), zatímco turbulentní Části mezní vrstvy dochází molární výměně hybnosti, tj. Pro sdílení tepla pevné stěny rozhodující struktura proudění samotné mezní vrstvě. prudkému směšovacímu pohybu charakteristickému pro turbulentní proudění. (Moly jsou skupiny Částic, které mají turbulentním proudu stejnou hybnost i směr. 216). vrstva zbrzděného proudu částic tekutiny, které vlivem vazkých sil ztratily Část své hybnosti. Teplotní rozdíl laminární podvrstvě tvoří tedy hlavní část celkového rozdílu teplot mezi stěnou jádrem proudu. zvětšující vzdáleností stěny se rychlost mění nuly rychlosti proudění w(. lami­ nární podvrstva), zatímco vrchní část mezní vrstvy přejde turbulentní proudění s intenzívním směšovacím pohybem Částic. Celá složitost výpočtu sdílení tepla chladicího povrchu však redukuje určení jediné veličiny součinitele přestupu tepla a. Tloušťka mezní vrstvy mění rych­ lostí vnějšího proudu vzdáleností vstupu (obr. Charakter proudění mezní vrstvě určován reži­ mem proudění vně mezní vrstvy. Rozložení rychlostí v mezní vrstvě proudu obtékajícího rovinnou desku proudění tloušťka laminární podvrstvy zmenšuje. Tato oblast proudění stěny s velkým gradientem rychlosti směru kolmém stěně (dw/dy) nazývá mezní vrstva. Proto součinitel přestupu tepla a 334