Úvod do moderní fyziky

| Kategorie: Kniha Učebnice  | Tento dokument chci!

V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.

Vydal: Academia Autor: Arthur Beiser

Strana 519 z 627

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Jaderné síly odely jádra neboť hmoty neutronu protonu jsou téměř stejné. d r 522 .3) i¡/(r, <p) R(r) 0(3) 4>(<p).6) . Pro novou funkci vlnová rovnice přechází na d2u 2m’ — — dr h (22.2. Poněvadž dvě různé hodnoty, —V0 uvnitř vně jámy, existují dvě různá řešení rovnice (22. Jako dříve popisuje funkce R(r) závislost vlnové funkce podél polohového vektoru vedoucího jádra při konstantním (p, funkce pak závislost úhlu 9 podél poledníku kouli středem při konstantním funkce $((p) popisuje závislost i]/ azimutálním úhlu podél rovnoběžky kouli středem v při konstantním 9.1) lze psát jako součin radiální funkce úhlových funkcí (22.8) a2ul .30) redukovaná hmota systému neutron-proton (22. Nyní předpokládáme, řešení rovnice (22.5) u(r) R(r) . Při d\¡/jd9 d2\¡/¡dep2 rovnice (22. Uvnitř jámy vlnová rovnice d2u, 2m' s ^ |/”) 0 nebo, položíme-li (22.1) touto redukovanou hmotou m'. Nedochází-li úhlovému pohybu, jsou funkce konstantní a jejich derivace nulové. kmity neutronu protonu kolem jejich společného těžiště.7) K0) , t r bude jednoduše (22.6), pro pro r0.1) zní Pro další zjednodušení položíme (2.2) , m„ mp a tak zaměníme rovnici (22. Přestože při potenciálu pravoúhlé jámy úhlový pohyb může objevit, zajímá­ me momentálně radiální pohyb, tj. Podle (6