V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
Jako dříve popisuje funkce R(r) závislost vlnové funkce podél polohového vektoru
vedoucího jádra při konstantním (p, funkce pak závislost úhlu 9
podél poledníku kouli středem při konstantním funkce $((p)
popisuje závislost i]/ azimutálním úhlu podél rovnoběžky kouli středem
v při konstantním 9.1) lze psát jako součin radiální
funkce úhlových funkcí
(22.
Poněvadž dvě různé hodnoty, —V0 uvnitř vně jámy, existují
dvě různá řešení rovnice (22.8) a2ul .Jaderné síly odely jádra
neboť hmoty neutronu protonu jsou téměř stejné.
Přestože při potenciálu pravoúhlé jámy úhlový pohyb může objevit, zajímá
me momentálně radiální pohyb, tj.2. Při d\¡/jd9 d2\¡/¡dep2 rovnice (22.1) zní
Pro další zjednodušení položíme
(2.2) ,
m„ mp
a tak zaměníme rovnici (22.7) K0) ,
t r
bude jednoduše
(22. kmity neutronu protonu kolem jejich
společného těžiště. Uvnitř jámy vlnová
rovnice
d2u, 2m' s
^ |/”) 0
nebo, položíme-li
(22.5) u(r) R(r) .30) redukovaná hmota
systému neutron-proton
(22. Nedochází-li úhlovému pohybu, jsou funkce konstantní
a jejich derivace nulové.3) i¡/(r, <p) R(r) 0(3) 4>(<p).
d r
522
.6) .
Pro novou funkci vlnová rovnice přechází na
d2u 2m’
— —
dr h
(22.1) touto redukovanou hmotou m'.
Nyní předpokládáme, řešení rovnice (22. Podle (6.6), pro pro r0
