V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
3) i¡/(r, <p) R(r) 0(3) 4>(<p).5) u(r) R(r) .7) K0) ,
t r
bude jednoduše
(22.6) .2) ,
m„ mp
a tak zaměníme rovnici (22. Při d\¡/jd9 d2\¡/¡dep2 rovnice (22.Jaderné síly odely jádra
neboť hmoty neutronu protonu jsou téměř stejné.
Poněvadž dvě různé hodnoty, —V0 uvnitř vně jámy, existují
dvě různá řešení rovnice (22. Uvnitř jámy vlnová
rovnice
d2u, 2m' s
^ |/”) 0
nebo, položíme-li
(22.
Nyní předpokládáme, řešení rovnice (22.
Jako dříve popisuje funkce R(r) závislost vlnové funkce podél polohového vektoru
vedoucího jádra při konstantním (p, funkce pak závislost úhlu 9
podél poledníku kouli středem při konstantním funkce $((p)
popisuje závislost i]/ azimutálním úhlu podél rovnoběžky kouli středem
v při konstantním 9.1) touto redukovanou hmotou m'.6), pro pro r0.
Přestože při potenciálu pravoúhlé jámy úhlový pohyb může objevit, zajímá
me momentálně radiální pohyb, tj. Nedochází-li úhlovému pohybu, jsou funkce konstantní
a jejich derivace nulové.1) lze psát jako součin radiální
funkce úhlových funkcí
(22.30) redukovaná hmota
systému neutron-proton
(22. kmity neutronu protonu kolem jejich
společného těžiště.
d r
522
. Podle (6.2.8) a2ul .
Pro novou funkci vlnová rovnice přechází na
d2u 2m’
— —
dr h
(22.1) zní
Pro další zjednodušení položíme
(2
