V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
L0 délka tyče změřená vztažné soustavě, níž tyč klidu.24) =
(1. Teprve
Einstein však řadu let později objevil jejich plný význam. druhé Lorentzovy vztahy redu
kují obyčejné rovnice Galileiho (1.4) (1.23) =
(1.25) =
(1.Speciální teorie relativity
elektromagnetismu jsou stejné všech rovnoměrně navzájem pohybujících
vztažných soustavách, právě když použijeme těchto transformačních vztahů.26) =
V(1 »2/c2) ’
Inverzní speciální Lorentzova transformace
ť vx’lc2
V v2lc2)
Tady třeba zmínit dvou zřejmých aspektech Lorentzovy transformace. Pozorovatel této
soustavě změří souřadnice konců tyče jako x'2 usoudí, délka tyče je
(1.
Za prvé měření času, stejně jako měření polohy, závisí vztažné soustavě pozorovate
le, takže dvě události, které jedné vztažné soustavě vyskytují různých místech
současně, nemusí být současné jiné soustavě. Inverzní speciální Lorentzova transformace tedy zní:
x' vť
(1.
1. Předpokládejme,
že stejnou veličinu měříme vztažné soustavy vůči níž tyč pohybuje rychlostí v.7), je-li relativní rychlost soustav
S malá srovnání rychlostí světla Můžeme proto očekávat, podivuhodné
důsledky speciální teorie relativity, jimiž zabývá zbytek této kapitoly, budou
podstatné jen podmínek vysokých rychlostí.19)
, vt
Xl V(1 v2lc2) ’
30
.
Vše, nutno transformačními vztahy učinit pro transformaci výsledků
měření záměna čárkovaných veličin nečárkovanými naopak, dosa
zení i).5 Lorentzova-FitzGeraldova kontrakce
Nechť pohybující vztažné soustavě leží podél osy tyč.27) x'2 .
Bude nyní délka měřená stejná jako délka L0, která výsledkem měření S'?
Bude pravítko jedoucím automobilu (soustava S') zdát stejně dlouhé někomu,
kdo stojí silnice (soustava S), jako člověku uvnitř vozu?
Abychom nalezli použijeme Lorentzovy transformace přechodu sou
řadnic x'2 pohybující vztažné soustavě příslušným souřadnicím 2
ve stacionární (klidové) soustavě Jelikož měření konají témž okamžiku
t, máme podle (1
