V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
lineární x', takže každá jednotlivá událost soustavě odpovídá
jedné určité události soustavě S', jak tomu být.15) .
Druhý postulát teorie relativity nám umožňuje vypočítat okamžiku 0,
kdy podle našich původních předpokladů počátky dvou vztažných soustav S'
28
. vidět dosazení hodnoty ze
vztahu (1.11) rovnice (1.v'je
(1.
(Tento předpoklad ověříme odst.
Stejně jako Galileiho transformace ani zde nic nenasvědčuje nějaké rozdíly
mezi odpovídajícími souřadnicemi osách z', jež jsou kolmé směru v. redukovat vztah (1. Rozumný odhad tvaru závislosti .ll) několik
důvodů:
1. 1.12) k(x' vť) .11) fc(x vt) ,
kde faktor nezávisí ale může být funkcí Volba vztahu (l.
Faktor musí být obou vztažných soustavách stejný, protože kromě zna
ménka ničím navzájem neliší.12).ll), (1.
2.14) .
Časové souřadnice však nejsou stejné.14) (1.13) ,
(1.
3. jednoduchý jednoduchá řešení problému vždy měla hledat nej
dříve.Speciální teorie relativity
1.4 Lorentzova transformace
Odvodíme nyní systém transformačních rovnic přímo postulátů speciální teorie
relativity.6.15) tvoří transformaci souřadnic, která vyhovuje
prvnímu postulátu speciální teorie relativity.
Jelikož fyzikální rovnice musí mít stejný tvar S', stačí napsání obrácené
závislosti x', jen změnit znaménko (tím bereme úvahu odlišnost směru
rychlosti relativního pohybu):
(1.13), (1. Dostaneme
x k2(x vt) kvť ,
odkud plyne
(1.) Položíme tedy opět
(1.
Rovnice (l.4), který jak víme platí obyčejné mechanice
