V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
Položíme-li
tedy
efi
/i cos fisz ,
2m
dostaneme
(10. Odhad získáme snadno.
Experimentální fakt, původně předpokládaný jediný stav skutečnosti dvojicí
stavů, totiž vyžaduje, aby počet možných orientací spinu rovnal 2.10. Výsledkem štěpení každého kvantového stavu výjimkou stavů s)
na dva oddělené podstavy, tedy štěpení každé spektrální čáry dvě komponenty. Kruhová drátěná smyčka
o poloměru jíž protéká proud svém středu magnetické pole indukci
(fi0 permeabilita vakua)
5 .2 Spinorbitální interakce
Jemnou strukturu projevující zdvojováním spektrálních čar lze vysvětlit magne
tickou interakcí mezi spinovými orbitálními momenty hybnosti elektronů atomu. Energie magnetického dipólu momentem /i
v magnetickém poli indukci obecně
(10.
Tuto spinorbitální vazbu možno pochopit pomocí jednoduchého klasického mo
delu.
Hodnota jako jediná souladu pozorovanou jemnou strukturou.
2m
V závislosti orientaci vektoru elektronového spinu bude energie elektronu daném
kvantovém stavu atomu (ehj2m) vyšší nebo nižší než jeho energie bez spinorbi
tální interakce.7) cos ,
kde úhel mezi Veličina cos složkou vektoru rovnoběžnou B,
která případě spinového magnetického momentu elektronu ¡isz.8), musíme vypočítat velikost magnetického pole
působícího atomový elektron. Toto magnetické pole pak
působí vlastní spinový magnetický moment elektronu vzniká něco způsob
vnitřního Zeemanova efektu.
Tedy je
2s ,
S •
Pro kontrolu, zda pozorovaná jemná struktura spektrálních čar odpovídá
posunutím energie podle (10.8) .
2r
239
. Elektron obíhající kolem protonu sám nalézá magnetickém poli, protože
v jeho vlastní vztažné soustavě obíhá proton kolem něho.2
10
