Úvod do moderní fyziky

| Kategorie: Kniha Učebnice  | Tento dokument chci!

V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.

Vydal: Academia Autor: Arthur Beiser

Strana 165 z 627

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
. Tady třeba zeptat, proč nelze výrazu (7.36) . ' 168 . Vztah (7.Schródingerova rovnice takže definice (7... Díivodem skutečnost, výraz (7.28) pro zachování pravděpodobnosti tom případě zní (7.34) máme pro tok pravděpodobnosti S 'i7*'/A = 2m m (7. Výraz (7.6 Střední hodnoty Jakmile jednou Schrddingerova rovnice vyřešena pro částici dané fyzikální situaci, obsahuje výsledná vlnová funkce ÍP(x, veškeré informace částici, které jsou dovoleny principem neurčitosti.35) byl odvozen s užitím vlnové funkce pro volnou částici, tj. těchto okolností nepůsobí částici žádné síly, její rychlost v je stejná bodech obě strany rovnice (7.? Střední poloha tom případě stejná jako poloha těžiště tohoto rozdělení, takže je = 2x2 .35) použít obecné definici toku pravděpodobnosti místo (7. Mění-li F(x, hybnost energie částice funkcí t a při výpočtu dT/dx dT*jdx musí brát jejich parciální derivace.36) rovnají nule nezávisle na volbě x2. Jako příklad vypočtěme střední hodnotu polohy částice, popsané vlnovou funkcí * //(x, t), ose hodnota kterou bychom dostali při experimentálním zjištění polohy velkého počtu částic popsaných touž vlnovou funkcí nějakém okamžiku vystředováním výsledků.34) však platí všech okolností. Tok pravděpodobnosti volné částice prostě součinem její hustoty pravděpodobnosti její rychlosti.35) \'F\2 , neboť plni rychlost částice.35) bude platnou aproximací. í n . Abychom tento postup lépe objasnili, zodpovíme nejprve poněkud odlišnou otázku: Jaká střední poloha souboru částic rozdělených podél osy tak, je N částic bodě částic bodě atd.34). To známý typ rovnice; věta zachování přesně téhož tvaru, jen hustotou hmoty g na místě hustoty pravděpodobnosti 7]2, jednou základních rovnic mechaniky kapalin. pro částici, jejíž potenciální energie V{x, konstantní. 7. výjimkou těch proměnných, jež jsou někte­ rých případech kvantované, jsou tyto informace dány nikoli určitými čísly, ale pravděpodobnostmi. Jestliže ovšem V(x, mění jen pomalu lze derivace při výpočtu dWjdx d'F*ldx zanedbat (7.