V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
4.
Uvedené hodnoty tlaku kondenzátoru platí pro průtočné chlazení, event,
pro cirkulační chlazení ochlazováním vody mokrých chladicích věžích. Vyšší hodnoty bývají rovněž jen
u špičkových zařízení.složky elektráren fosilní paliva. Nižší
hodnota volí jen špičkových zařízení nízkým ročním využitím. Koncový
teplotní spád obvykle volí At2 °G. 2-23. Změna tlaku způsobuje též změnu odvedeného tepla, mění se
dále tepelný spád, proto vliv tlaku termickou účinnost není jednoznačný.
Na obrázku 2-23 znázorněno zvyšování tlaku vstupní páry při zachování stálé
teploty přehřáté páry. 2-25.2 Zvyšování parametrů vstupní páry
Množství tepla přivedeného oběhu možno zvětšit zvýšením tlaku
nebo teploty vstupní páry, nebo současným zvyšováním tlaku teploty. Změna izoentropiekého tepelného
spádu závislosti vstupním tlaku
při konst
s s
Obr. Při
suchém chlazení optimální tlak kondenzátoru vyšší dosahuje kPa. Vliv zvýšení tlaku vstupní páry
na parní oběhs
Obr.
2. Naproti tomu jsou investiční náklady jader
ných elektráren vyšlí než klasických elektráren, proto snaha dosáhnout co
největšího elektrického výkonu při dané velikosti primárního okruhu působí opač
ným směrem. Vliv zvýšení vstupní teploty
na parní oběh
65
. 2-24.
Obr. Tlak kondenzátoru jaderných elektráren proto pohybuje dosti
širokých mezích kPa.
Optimální poměrné množství chladicí vody bývá (100).
Na obrázku 2-24 vidět, zvyšováním tlaku izoentropický tepelný spád zpo
čátku roste, dále dosahuje maxima později klesá
