V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
Jestliže odběr páry trvalý, účelné navrhnout nízkotlaký díl
turbíny, kondenzátor chladicí okruh menší průtočné množství Potom
lze dosáhnout jmenovitého elektrického výkonu jen při určité velikosti odběru
Mt* (bod C), resp. Tyto přímky můžeme snadno sestrojit,
protože velikost odběrového množství dána průsečíkem příslušné přímky
M konst čarou 0), pro kterou platí (viz bod obr.
Za nominální odběr Mrc,} často považuje odběr, při kterém pro max
dosaženo jmenovitého výkonu (bod E). 15-3. tom případě bývá -Mk,max>
takže při zmenšení velikosti odběru možno zvyšovat elektrický výkon, dokud
M M
V v
Obr.max (bod D). Rovněž tyto přímky lze snadno sestrojit, protože množství
M dáno průsečíkem příslušné přímky konst přímkou (viz bod B
na obr.
Diagram pracovních režimů omezen maximálním vstupním množstvím
(přímka V), které odpovídá hltnosti vysokotlakého dílu, největším výko
nem, který turbosoustrojí navrženo (přímka VI). diagramu též vynesena přímka odpovídající minimálnímu
průtoku nízkotlakým dílem turbíny Jfk.k ®kP "f- VtM (15-18)
Podle tohoto vztahu možno znázornit závislost spotřeby páry výkonu od
běrovém množství konst soustavou přímek rovnoběžných spotřební
charakteristikou (viz obr.
15-3). Konstrukce spotřebního diagramu turbíny jedním regulovaným odběrem páry
513
. tom případě omezení dané přím
kou odpadá.
Často turbína dimenzuje tak, aby bylo možno dosáhnout jmenovitého elek
trického výkonu při kondenzačním provozu. 15-3).protože Mo,* ayJP, dostaneme též
M Afo. který nutný pro jeho chlazení. při kondenzačním provozu možno dosáhnout jen výkonu
Pk.
Protože M^, můžeme rovnici (15-17) přepsat též tvaru
M +■
«k 2/T
1 2/T
(15-19)
Tuto závislost můžeme znázornit soustavou přímek konst rovnoběžných
s přímkou 0). 15-3).mín
