V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
V rychlých množivých reaktorech asi tepla vyvíjí palivových článcích
a asi vzniká množivém plášti.pro průběh neutronového toku poloměru
0{r, í>oJo^2,405 (5-67)
5.
Uvedené hodnoty platí pro rovnovážný stav reaktoru. Tím vyvine palivu asi uvolněné energie. odstavení reaktoru ještě určitou dobu udržuje tepelný
výkon asi tepelného výkonu ustáleném stavu, proto třeba mít
k dispozici potřebný chladicí výkon odstavení. Energie záření mění teplo přímo palivu.
Merný tepelný tok však omezen možnostmi odvodu tepla, jehož hranice vyplý
vají toho, pevnostní vlastnosti koroze konstrukčních materiálů jsou silně
závislé teplotě [1],
Počet štěpitelných jader jednotce objemu tj.
Kinetická energie uvolněných neutronů přeměňuje teplo moderátoru, kde se
vyvíjí tepla. Kinetická energie produktů štepení jejich zabrzděním
promění teplo přímo palivu. Energie záření které velmi pronikavé, přeměňuje
v teplo palivu, moderátoru, konstrukčním materiálu ochranném stínění
reaktoru. nové aktivní zóny je,
při stejném neutronovém toku, tepelný výkon poněkud menší, ale stav rychle
ustálí rovnovážný. koncentraci štěpitelné látky,
lze vyjádřit vztahem
274
.
Při jednom štěpení vzniká palivových tyčích množství energie
E 0,9 200 180 MeV
a toto množství musí být odvedeno chlazením palivových článků.2 U
5. Jestliže obje
mové jednotce paliva vzniká jednotku času
2 Nai® (5-68)
štěpení, množství uvolněného tepla elementu paliva
d<9 EtzáV EtNat (5-69)
a měrný tepelný výkon je
q tNot& (5-70)
Celkový tepelný výkon reaktoru tedy
Q otO EtNat,sti0 stíV (5-71)
v v
Podle předchozích vztahů měrný tepelný tok, při konstantní koncentraci
paliva přímo úměrný mikroskopickému účinnému průřezu neutronovému
toku strany nukleární nejsou pro velikost neutronového toku žádná omezení.2.1 Měrný tepelný tok
Energie uvolněná štěpením paliva reaktoru tepelnými neutrony
se skládá energie ihned uvolněné, která tvoří podstatnou část, energie vznika
jící radioaktivním rozpadem štěpných produktů, která uvolňuje určitým
časovým zpožděním
