V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
obou rovnic (5-60)
a (5-61) zbývá
Z(z) cos (5-62)
a podle druhé okrajové podmínky
H
~2
H' n
Protože konstanta nemůže být nulová, musí být cos takže a
^ JÚL
Z(z) cos tc- (5-63)
H
Pro geometrický parametr podle rovnice (5-54c) tedy platí
a hledané rozložení neutronového toku je
0(r, g(r)Z(z) J0^2,405 cos =
= ^o^o^2,405 cos (5-65)
kde maximální neutronový tok středu aktivní zóny pro 0. vylučuje členy obsahující sin
a sinh, takže Funkce cosh stoupajícím monotónně roste, což
rovněž nesplňuje první okrajovou podmínku, tj.
Pro neutronový tok výšce dán vztahem
0(0, Ocos (5-66)
273
.Pro co, oo, takže aby byla splněna první
okrajová podmínka.59)
Pro Oje obecné řešení této rovnice
Z cos -f- sin (5-60)
a pro Oje obecné řešení
Z cosh sinh (5-61)
Integrační konstanty A', určíme stejných okrajových podmínek jako
v předchozím případě. Řešení rovnice (5-54a) tedy
o(r) |2,405 -I-J (5-58)
Rovnici (5-54b) můžeme přepsat tvar
d2Z
_ /g2^ (5. Rovněž rostoucím roste nade všechny meze, takže
A' Pro určení konstanty použijeme druhou okrajovou podmínku
q(B'j AJo{xR') 0
a odtud ocR' 2,405. Neutronový tok musí klesat extrapolovaném rozhraní
na nulu jeho rozložení musí být symetrické
