V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
Pro neutronový tok výšce dán vztahem
0(0, Ocos (5-66)
273
. obou rovnic (5-60)
a (5-61) zbývá
Z(z) cos (5-62)
a podle druhé okrajové podmínky
H
~2
H' n
Protože konstanta nemůže být nulová, musí být cos takže a
^ JÚL
Z(z) cos tc- (5-63)
H
Pro geometrický parametr podle rovnice (5-54c) tedy platí
a hledané rozložení neutronového toku je
0(r, g(r)Z(z) J0^2,405 cos =
= ^o^o^2,405 cos (5-65)
kde maximální neutronový tok středu aktivní zóny pro 0.Pro co, oo, takže aby byla splněna první
okrajová podmínka. Rovněž rostoucím roste nade všechny meze, takže
A' Pro určení konstanty použijeme druhou okrajovou podmínku
q(B'j AJo{xR') 0
a odtud ocR' 2,405. Řešení rovnice (5-54a) tedy
o(r) |2,405 -I-J (5-58)
Rovnici (5-54b) můžeme přepsat tvar
d2Z
_ /g2^ (5.59)
Pro Oje obecné řešení této rovnice
Z cos -f- sin (5-60)
a pro Oje obecné řešení
Z cosh sinh (5-61)
Integrační konstanty A', určíme stejných okrajových podmínek jako
v předchozím případě. vylučuje členy obsahující sin
a sinh, takže Funkce cosh stoupajícím monotónně roste, což
rovněž nesplňuje první okrajovou podmínku, tj. Neutronový tok musí klesat extrapolovaném rozhraní
na nulu jeho rozložení musí být symetrické
