V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
obráz
ku 2-93 zřejmé, tomto případe nelze parního oběhu převést veškeré
teplo odvedené plynového oběhu, nýbrž pouze teplo g|' cj\(T4 Ts) =
= íhnfiv{T6 Ts). i. Teplo, odvedené plynového oběhu, které znázor
něno obr.Pro konečné teplotní spády výměníku tepla A2\ dochází
k nevratnému sdílení tepla. tohoto rozboru vyplývá, optimální hodnota je
í7opt 1-
129
. komínovou ztrátu. Pro teplotní spád na
„teplém konci,, výměníku tepla stejný jako „studeném konci“ tj. Pro je
Zmenšení práce nevratným sdílením tepla znázorněno plochou 7"-—-7—■e-—-d
a pro plochou d-7"-7'-f-d. 2-93. Přiřazení různých typů parních
oběhů plynovému oběhu
Vzájemná „poloha“ plynového parního oběhu závisí jednak způsobu zapojení
v paroplynovém oběhu, které může být sériové, paralelní nebo sériově paralelní,
jednak 11a veličině gmgc >jak vyplývá obr.
Pro vzniká minimální teplotní spád „teplém konci“ výměníku. 2-93. 2-92 plochou 4—b— stejné jako teplo přivedené par
ního oběhu 5—•6— Práce využitelná parním oběhu menší ztrátu
energie nevratným sdílením tepla.
Pro teplotní spád zvětšuje „studeného konce“ výměníku „teplému
konci“ Jestliže „studeném konci“ výměníku zajištěn minimální teplotní
spád ATmin, pak lze obou případech odvést plynového parního oběhu
veškeré teplo, takže Účinnost paroplynového oběhu pro menší
než pro neboť dochází větší ztrátě nevratným sdílením tepla. Použi jeme-li známého vztahu pro exergii
e T0s, kde teplota okolí, dostaneme pro exergii odvedenou ply
nového oběhu
Eg s(e4 ei) jHfg[(i4 T0(s4 «Si)] (2-243)
Exergie přivedená parního oběhu je
Ep v(es es) ilfp[(i6 25) T0(-S6 «s)] (2-243a)
takže ztráta exergie výměníku vztažená pracovní látky plynovém
oběhu je
___ JjJ
Aez T0[gm(s6 s5) (s4 Sl)] (2-243b)
Tato ztráta exergie rovná zmenšení práce vykonané paroplynovém oběhu
s konečným teplotním spádem výměníku porovnání případem, kdy 0,
takže Aez 1&t=o— obrázku 2-92 vidět, tuto ztrátu můžeme
znázornit plochou b. Zbytek tepla r|(7's Ti) třeba odvést okolí jako
tzv.
Obr
