Tepelné elektrárny a teplárny

| Kategorie: Kniha  | Tento dokument chci!

V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.

Vydal: Státní nakladatelství technické literatury Autor: Jaroslav Kadrnožka

Strana 127 z 610

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Pro 7]\ dostaneme z rovnice (2-242a) ej®t efpt, [viz rovnice (2-205) pro jj? 1], 128 . Pro limitní případ ATj rl\ Ts, T6, takže též ATg ' gca 9m P ___ " c?' Tepelnou účinnost paroplynového oběhu můžeme vyjádřit též tvaru T, Ií i7f) T,Ti g\ 9! = 1 ( ) d ) t 3 1 a protože podle vztahů uvedených kap. Protože platí (2-241c)?! gm<l\ gm\ s (g) (p) = (gms) (p) můžeme diagramu T-s znázornit odpovídajícími plochami přivedená odvedená tepla, vykonanou práci apod. M pSP M ec$, g gmgc A č? (2-241b) " 5 Zde jsme označili poměr tepelných kapacit parního plynového oběhu, gm poměr hmotnostních toků poměr měrného tepla pracovní látky parním a plynovém oběhu.resp. Práce ideálního paroplynového oběhu je ^pg IVt — = c|(T3 c|(T2 Ti) - = c%T3 s~m) 1 ( (2-242) kde m h Ti Optimální stlačení kompresoru, hlediska maximální práce paroplynového oběhu ZPg max dostaneme snadno rovnice (2-242) derivací podle e £oPPgt [t(1 (2-242a) Srovnáním optimálním stlačením Braytonova oběhu (2-205) vyplývá, hle­ diska maximální získané práce gP|t sgpt.6.2 x/T T2\T3 máme také Vt (2-240a) Pro rfi dostáváme zřejmě 1 ~s™= což známý vztah pro účinnost Braytonova oběhu. Pro rfi vzrůstá účinnost paroplynového oběhu vzrůstem s., jestliže parní oběh vyneseme diagramu T-(gm s). 2. Tento závěr termodynamického hlediska zřejmý, neboť paroplynovém oběhu teplo odvedené Braytonova oběhu ještě transformuje práci účinností parního oběhu