V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
Oba zásahy schématu přibližují oběh Carno-
tovu oběhu zvyšují tedy termickou účinnost. Naproti tomu vysokotlaká turbína
pohání pouze vysokotlaký kompresor nazývá generační. Při dalším zvýšení stlačení ztrácí regenerace smysl, neboť T2
a regenerované teplo bylo záporné (vzduch kompresorem spalovací turbíny
by ohříval spaliny výstupu turbíny). 2-74. Hnaný stroj přitom spojen pouze
s jedním hřídelem, který nazývá výkonový. 2-74 vidět, komprese probíhá postupně kompresoru
K který pohání nízkotlaká turbína dále vysokotlakém kompresoru
K který pohání vysokotlaká turbína VT.
b)
Obr. 2-74). Otáčky generační
turbíny jsou obecně odlišné otáček výkonové turbíny.
2.Průběh této závislosti uveden obr.6. Schéma otevřeného oběhu jedním mezichlazením, dvojnásobným spalováním
a regenerací tepla (a) znázornění diagramu T-s (b)
Ze schématu obr. Výhodou soustrojí dě
lenou kompresí expanzí možnost provozu generační turbíny velmi širokém
106
.4 Otevřený oběh dělenou kompresí vícenásobným spalováním
Jako příklad složitějšího oběhu spalovací turbíny uveďme otevřený oběh
s dělenou kompresí, dvojnásobným spalováním regenerací tepla (viz obr. Naopak rostoucím stlačením zvýšení
účinnosti pomocí regenerace tepla klesá.
Vícenásobnou kompresí chlazením snižuje střední teplota, při níž teplo
z oběhu odváděno, vícenásobným spalováním zvyšuje střední teplota, při níž
je teplo pracovní látce přiváděno. Kromě toho dochází zvýšení
měrného výkonu. Limitní případ, kdy nedojde zlepšení
účinnosti, nastane pro
■= (2-215)
T —
Odtud dostaneme úpravě kvadratickou rovnici pro sm
e [(i TJ?K(i ^T)j (2-216)
Řešením této rovnice dostaneme T4, tedy případ, kdy teplo regenerované
je nulové. 2-73 [98], zřejmé, nej vyššího zvýšení
účinnosti možno dosáhnout při malém stlačení pochopitelné, neboť re
lativně větší množství tepla lze regenerovat
