Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
Můžeme tedy předpokládat funkci
ó(r) například tvaru
ó(r) f(r) (12.23)
kde ohledem skutečnost ó(r) monotonně klesající funkcí, musí být f(r)
funkcí téhož druhu.24)
I )
přičemž
\r'P\>\rP\^f{r'e) f(rP) (12.24), (12.20)
U ó{rPr'p)Q (12.18) plyne
£/, \ô(rp) —ó{r'p)]Q (12. TEORETICKÉ PODKLADY ŘEŠENÍ NĚKTERÝCH ELEKTROENERGETICKYCH PROBLÉMŮ
kde polohový vektor plošného elementu povrchu zrcadlového obrazu
vodiče rPje polohový vektor potenciálového bodu povrchu skutečného vodiče.
Značí-li vzájemnou vzdálenost počátků bipolárních souřadnic, lze vyjádřit
r —<f= 0^>r' —</=>|r'| —íí| ,
|r'| (12.22), (12.28)
.25)
takže elektrostatický potenciál libovolného vodiče vůči nulové ekvipotenciální
ploše podle (12.19, 20) rovnice (12.22)
neboť výsledkem integrace, sloučení obou integrálů (za přípustného předpokla
du '), opět funkce tvaru <5(r). Realizujeme-li tuto fiktivní plochu soumeznou vodivou rovinou
(rovinným povrchem země) vznikne eiektrostatickou vazbou vodičem o
náboji náboj opačné polarity, takže elektrostatické pole poloprostoru mezi
touto rovinou zrcadlovým vodičem neexistuje.21)
čili integrálním vyjádření podle (12.25)
"(f )£/= ln-^- (12.26)
Z této rovnice také plyne
U P\= \rí\ (12.
Dosazením rovnic (12.21, 22) tedy
<5(rP, rp) (12. základě rovnic (12.27)
kde poslední vztah rovnicí nulové ekvipotenciální plochy bipolárních souřadni
cích rP, r'P.376 12
