Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
26)
Z této rovnice také plyne
U P\= \rí\ (12.22)
neboť výsledkem integrace, sloučení obou integrálů (za přípustného předpokla
du '), opět funkce tvaru <5(r). Realizujeme-li tuto fiktivní plochu soumeznou vodivou rovinou
(rovinným povrchem země) vznikne eiektrostatickou vazbou vodičem o
náboji náboj opačné polarity, takže elektrostatické pole poloprostoru mezi
touto rovinou zrcadlovým vodičem neexistuje. Můžeme tedy předpokládat funkci
ó(r) například tvaru
ó(r) f(r) (12.22), (12.24), (12.27)
kde poslední vztah rovnicí nulové ekvipotenciální plochy bipolárních souřadni
cích rP, r'P.25)
takže elektrostatický potenciál libovolného vodiče vůči nulové ekvipotenciální
ploše podle (12.20)
U ó{rPr'p)Q (12. TEORETICKÉ PODKLADY ŘEŠENÍ NĚKTERÝCH ELEKTROENERGETICKYCH PROBLÉMŮ
kde polohový vektor plošného elementu povrchu zrcadlového obrazu
vodiče rPje polohový vektor potenciálového bodu povrchu skutečného vodiče.25)
"(f )£/= ln-^- (12. základě rovnic (12.24)
I )
přičemž
\r'P\>\rP\^f{r'e) f(rP) (12.18) plyne
£/, \ô(rp) —ó{r'p)]Q (12.28)
.23)
kde ohledem skutečnost ó(r) monotonně klesající funkcí, musí být f(r)
funkcí téhož druhu.21)
čili integrálním vyjádření podle (12.19, 20) rovnice (12.376 12.21, 22) tedy
<5(rP, rp) (12.
Dosazením rovnic (12.
Značí-li vzájemnou vzdálenost počátků bipolárních souřadnic, lze vyjádřit
r —<f= 0^>r' —</=>|r'| —íí| ,
|r'| (12
