Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
Můžeme tedy předpokládat funkci
ó(r) například tvaru
ó(r) f(r) (12.18) plyne
£/, \ô(rp) —ó{r'p)]Q (12.25)
"(f )£/= ln-^- (12.24), (12.24)
I )
přičemž
\r'P\>\rP\^f{r'e) f(rP) (12.28)
.
Značí-li vzájemnou vzdálenost počátků bipolárních souřadnic, lze vyjádřit
r —<f= 0^>r' —</=>|r'| —íí| ,
|r'| (12.25)
takže elektrostatický potenciál libovolného vodiče vůči nulové ekvipotenciální
ploše podle (12.23)
kde ohledem skutečnost ó(r) monotonně klesající funkcí, musí být f(r)
funkcí téhož druhu.21, 22) tedy
<5(rP, rp) (12.22), (12.
Dosazením rovnic (12.22)
neboť výsledkem integrace, sloučení obou integrálů (za přípustného předpokla
du '), opět funkce tvaru <5(r).21)
čili integrálním vyjádření podle (12.376 12.26)
Z této rovnice také plyne
U P\= \rí\ (12. základě rovnic (12. TEORETICKÉ PODKLADY ŘEŠENÍ NĚKTERÝCH ELEKTROENERGETICKYCH PROBLÉMŮ
kde polohový vektor plošného elementu povrchu zrcadlového obrazu
vodiče rPje polohový vektor potenciálového bodu povrchu skutečného vodiče.27)
kde poslední vztah rovnicí nulové ekvipotenciální plochy bipolárních souřadni
cích rP, r'P. Realizujeme-li tuto fiktivní plochu soumeznou vodivou rovinou
(rovinným povrchem země) vznikne eiektrostatickou vazbou vodičem o
náboji náboj opačné polarity, takže elektrostatické pole poloprostoru mezi
touto rovinou zrcadlovým vodičem neexistuje.20)
U ó{rPr'p)Q (12.19, 20) rovnice (12
